Геометрия - задача
Cтраница 1
Геометрия задачи показана на рис. 8.40. Предполагается, что жила расположена на достаточно большой глубине и не испытывает влияния земной поверхности. Плоскость жилы наклонена под углом а, а ее мощность h считается достаточно малой по сравнению с общим масштабом задачи. [1]
Из-за геометрии задачи производные dwo / дха а, / 3 1, 2 ( здесь и далее, латинские и греческие индексы принимают значения соответственно 1, 2, 3 и 1, 2), не зависят от времени. Без ограничения общности, производные dw3 / dxa в плоских волнах можно считать равными нулю. В самом деле, это не ведет к потере общности, так как эти величины могут быть обращены в ноль вращением твердого тела как единого целого. [2]
Схематично геометрия задачи представлена на рис. 1.7 ( см. гл. Как уже отмечалось ранее, на рисунке показаны два включения: круглое ( /) и квадратное ( 2), а также одна из проекций / ( р) с двумя провалами, соответствующими затененным участкам. Подобная ситуация реализуется, например, при интерферометрических исследованиях обтекания непрозрачных моделей газовым потоком. Каждой точке вне включений ( скажем, В) отвечают определенные области потери информации; на рисунке они заштрихованы. [3]
Из геометрии задачи следует, что потенциал должен быть симметричен относительно оси диска и относительно плоскости, в которой расположен диск. [4]
Рассмотрим геометрию задачи, представленную на рис. 10.3 а. При такой поляризации вектор электрического поля параллелен проводящей плоскости, вектор магнитного поля лежит в плоскости падения. [5]
Указание: геометрия задачи позволяет применить только одну поверхностную гаомонику. [6]
Указание: геометрия задачи позволяет применить только одну поверхностную гармонику. [7]
Некоторое изменение геометрии задачи ( рис. 79) по сравнению с рис. 78, а несущественно для задачи в целом, но облегчает рассмотрение. [8]
Форма частиц определяется конкретной геометрией задачи. Так, если мы рассматриваем плоскую геометрию, например, диодный промежуток, то частица - плоский заряженный лист. В случае цилиндрического волновода при наличии аксиальной симметрии частица - либо заряженный диск, либо кольцо, если рассматривается трубчатый пучок или учитывается расслоение по поперечной координате. При рассмотрении двух - и трехмерных задач форма макрочастиц может быть весьма сложной. [9]
При рассмотрении конвекции Рэлея-Бенара геометрия задачи проста, и галеркинские методы весьма эффективны. [10]
В этом разделе для любой геометрии задачи приведены уравнения в эйлеровых координатах. Это необходимо иметь в виду при задании граничных условий. [11]
Соотношение ( 3) обусловлено только геометрией задачи [ 2 стр. [12]
 |
Плоские волноводы, связанные щелью. [13] |
Геометрия этой структуры дополнительна ( по Бабине) к геометрии задачи о волноводном разветвлении конечной длины. [14]
Помимо того, что контур трещины исключается из численной модели, описывающей геометрию задачи, метод функции Грина позволяет непосредственно вычислять Кг и Кп. [15]
Страницы: 1 2 3