Cтраница 1
Диффузии магнитного поля [ см. разд. [1]
Диффузия магнитного поля подчиняется обычным законам случайных процессов, о которых разговор будет дальше. [2]
Закон диффузии магнитного поля устанавливает область, где можно пользоваться приближением идеального проводника. [3]
В дальнейшем диффузия магнитного поля приводит к размытию границы плазмы. Влияние такого размытия на неустойчивость может служить поучительным примером того, насколько сложный и деликатный характер носят критерии устойчивости плазмы. [4]
Итак, коэффициент диффузии магнитного поля существенно положителен. [5]
В таких условиях коэффициент диффузии магнитного поля совпадает с общим коэффициентом диффузии ( ВЗ) скалярного поля. Действительно, если считать сопротивление т настолько малым, что магнитное число Рейнольдса Rm LVO / TJ велико, то в течение времени т L / v0 функция Грина близка к дельта-функции и (17.27) является общим результатом. Но нет никаких оснований полагать, что квазилинейное приближение вообще справедливо в этом случае. [6]
По аналогии с молекулярной диффузией он может быть назван коэффициентом диффузии магнитного поля или коэффициентом переноса магнитной субстанции. [7]
Коэффициент гт - магнитная вязкость, которая определяет диссипацию и диффузию магнитного поля в среде. Турбулентность будем предполагать локально однородной и локально изотропной. [8]
При изотропной турбулентности усиления магнитного поля не происходит, но турбулентными движениями ускоряется диффузия магнитного поля. [9]
Наконец, возможны режимы ИН с малыми временами рабочего цикла, соизмеримыми с характерным временем диффузии магнитного поля в проводник. [10]
В правой части первый член описывает перенос магнитного Поля вместе с плазмой, второй - диффузию магнитного поля вследствие магнитной вязкости vm с214па; остальные члены описывают дисперсионные эффекты. [11]
Этот член аналогичен члену vAv в уравнении Навье - Стокса, и величина vm играет роль коэффициента диффузии магнитного поля. При R - l может оказаться возможным пренебрежение этим членом. Однако, вопрос о том, в каких случаях фактически можно пренебречь диссипативными процессами в жидкости, не имеет общего ответа, так как соответствующие условия существенно зависят от конкретного характера движения; например, они совершенно различны для стационарных и нестационарных движений. [12]
Явление вмороженности магнитных линий не является специфически магнито-гидродинамическим явлением, поскольку оно может быть сведено к малой глубине диффузии магнитного поля на поверхности покоящегося проводника. [13]
Простая гипотеза беспорядка ( забывания) приводит к равенству (17.62) и тем самым к заключению о скалярном характере диффузии среднего магнитного поля. [14]
Давление только за время, малое в сравнении с временем такого просачивания, или, как говоря г, диффузии магнитного поля. При более длительном воздействии магнитное давление выравнивается и перестает действовать, подобно тому как давление воздуха не действует на тюлевую занавеску. Насколько быстро происходит просачивание магнитного поля, определяет третий закон, который называют законом диффузии магнитного тюля. [15]