Cтраница 2
Как октаэдрическая, так и тетраэдрическая симметрии относятся к одной и той же кубической группе симметрии. При понижении симметрии комплекса термы Т2 и Е подвергаются дальнейшему расщеплению. Рассмотрим, например, случай тетрагонального расположения лигандов, образующегося за счет удлинения одной диагонали правильного октаэдра. [16]
Как октаэдрическая, так и тетраэдрическая симметрии относятся к одной и той же кубической группе симметрии. [17]
Нам известно из табл. 3 и 7 разложение каждого мульти-плета / на неприводимые представления Г кубической группы. [18]
Поскольку оператор электрического квадрупольного взаимодействия как целое не должен меняться при одновременных поворотах ( принадлежащих кубической группе) и электронных, и ядерных переменных, принадлежащих кубической группе, то ядерные компоненты, обладающие симметрией ГБ, могут умножаться только на электронные компоненты с той же симметрией, а ядерные Гз-компоненты - на электронные Гз-компо-ненты. [19]
Функции Fv являются искомыми линейными комбинациями функций /, М) 9 приведенными в табл. 4 и 9 в случае кубической группы. [20]
Три волновые функции Ф, Фу, Фя, отвечающие одной и той же энергии системы, осуществляют приводимое представление кубической группы. [21]
Чтобы выявить картину расщепления этого уровня в условиях, когда окружение иона обладает кубической симметрией, мы должны получить неприводимые представления кубической группы О. Рассмотрим сначала случай, когда / - целое число. [22]
Мы привели здесь детали расчета постоянных суперсверхтонкой структуры потому, что это первый пример случая, когда нельзя было использовать обобщенную для кубической группы теорему Вигнера - Эккарта, и мы были вынуждены явно выписать слэтеровские детерминанты, так как сверхтонкое взаимодействие с ядром одного определенного л ига н да не является инвариантом кубической группы. [23]
Решите, не больше ли одной главной оси л-го порядка ( при п З) имеется з данном Случае; если да, то переходите к кубическим группам. Если только одна, ищите оси С2, перпендикулярные Сп. [24]
Поскольку оператор электрического квадрупольного взаимодействия как целое не должен меняться при одновременных поворотах ( принадлежащих кубической группе) и электронных, и ядерных переменных, принадлежащих кубической группе, то ядерные компоненты, обладающие симметрией ГБ, могут умножаться только на электронные компоненты с той же симметрией, а ядерные Гз-компоненты - на электронные Гз-компо-ненты. [25]
Тот же самый результат можно получить, выписывая комбинации различных произведений компонент Sx, 8У, 82 фиктивного спина, равного 3 / 2, которые преобразуются в соответствии с данным представлением кубической группы. [26]
Позднее мы увидим, что для групп более низкой симметрии это не всегда верно и что при вычислении матричных элементов типа ( 4я а V& 4fY), где Ч а, Vp, Ч относятся к трем представлениям, скажем, кубической группы, может потребоваться более одной константы. [27]
Мы привели здесь детали расчета постоянных суперсверхтонкой структуры потому, что это первый пример случая, когда нельзя было использовать обобщенную для кубической группы теорему Вигнера - Эккарта, и мы были вынуждены явно выписать слэтеровские детерминанты, так как сверхтонкое взаимодействие с ядром одного определенного л ига н да не является инвариантом кубической группы. [28]
Рассмотрим, например, зону Бриллюэна простой кубической решетки. Кубическая группа симметрии имеет десять различных неприводимых представлений. [29]
Рассмотрим, наконец, кубически симметричный потенциал. Поскольку потенциал инвариантен относительно всех преобразований кубической группы, то он осуществляет представление FI этой группы. Следовательно, имеется только одна комбинация сферических гармоник четвертого порядка, инвари-антная относительно кубической группы, и только одна - шестого порядка. [30]