Движение - оболочка
Cтраница 1
Движение оболочки в направлении х1 при 4 - 10 - с имеет форму стоячей волны. [1]
Движение оболочки происходит в условиях плоской деформации ( ez 0), напряжения сгг, сг, az являются главными. [2]
Уравнения движения оболочки получены из уравнений Лагранжа. Все уравнения для главных координат подобны по своему виду. [3]
Форма движения оболочки должна быть непрерывной. [4]
Уравнения движения оболочки могут быть построены на основе различных вариационных принципов ( см., например, [1]), однако в принятом варианте изложения удобнее воспользоваться вариационным принципом Гамильтона - Остроградского. [5]
Рассмотрим теперь движение оболочки с одновременным ее обжатием. Для выяснения основных закономерностей, наблюдаемых при этом, рассмотрим следующую схему. [6]
Будем считать движение оболочки сферически симметричным. [7]
Рассматривая характер движения оболочки и имея в виду, что оно происходит с большим ускорением, а в конце выворачивания происходит почти мгновенное торможение, легко понять, что наибольшая нагрузка ( наибольший рывок) в конце. [8]
 |
Стадии выворачивания хлопающих мембран. [9] |
Рассматривая характер движения оболочки по схеме г, можно заметить, что первоначально в движение вовлекается сразу вся оболочка, а затем по мере выворачивания, начиная с области потери устойчивости, все большая часть оболочки останавливается. Наибольшую скорость, а затем и наибольший рывок, получает оболочка в районе точки М; здесь, как показывает опыт и фотография е, происходят значительные деформации растяжения, искажающие симметричность формы вывернутого купола, и здесь обычно начинается разрыв оболочки. [10]
Прежде всего рассмотрим движение оболочки как целого ( движение центра тяжести оболочки) при воздействии на нее разлетающихся продуктов детонации без учета ее обжатия. Эта задача решается легко на основе общей теории метания тел продуктами детонации. [11]
Для передачи особенностей движения деформируемой оболочки используется подвижная система координат. Вслед за перемещением оболочки сетка перестраивается таким образом, что одна из ее координатных поверхностей ( / / &) в каждый момент времени совпадает с поверхностью препятствия. [12]
Подставляя их в уравнения движения оболочек и интегрируя последние каким-либо методом, находят характеристики реакции. [13]
Уравнения (9.67) и (9.69) позволяют определить движение оболочки во второй фазе движения. [14]
Форма п 1 описывает главную часть движения оболочки, в которой происходит перенос ее в направлении распространения волны. Изменение жесткости оболочки практически не сказывается на ее поступательном перемещении. [15]
Страницы: 1 2 3 4