Движение - оболочка
Cтраница 2
Отметим, что для вывода уравнений движения оболочки в линейном по w приближении достаточно ограничиться приведенными выше расчетами для возмущенного потенциала. [16]
Значение правой части (9.14) разграничивает случаи равноускоренного и неравноускоренного движения оболочки. Для знака в (9.14) имеет место случай так называемых умеренных ( или средних) давлений на оболочку, для знака - случай высоких давлений. [17]
Приведенная система конечно-разностных уравнений аппроксимирует исходные уравнения движения оболочки со вторым порядком точности как по времени, так и по пространству. [18]
В четвертой главе строго выводятся уравнения равновесия и движения оболочки е усилиях и моментах. [19]
Рассмотрим схему проекционного метода применительно к выводу уравнений движения оболочки. [20]
В некоторых случаях ( например, при изучении движения оболочки звезды, сброшенной под действием сильной ударной волны) оказывается возможным предположить, что давление в каждый заданный момент времени постоянно вдоль геометрической координаты. [21]
 |
Распределение р, р, и от х за фронтом сферической детонационной волны для состава ТГ36 / 64. Обозначения - как.| Разлет ПД в пустоту за фронтом. [22] |
Для изучения влияния вида уравнения состояния ПД на закон движения оболочки заряда был численно рассчитан осесимметричный разлет ПД массой т ( длина цилиндрического заряда / о. [23]
В следующей задаче, как и в предыдущей, интегрировались уравнения движения оболочки, но давление внутри полости изменялось по адиабатическому закону р Ро ( р / Ро), гДе Р - Р - - средние по объему давление и плотность газа. Эта задача была решена с целью оценки степени влияния изменения объема газа, содержащегося в оболочке. [25]
Системой координатных функций; i) i, обеспечивающей устойчивость уравнений термоупругого движения оболочек, является система полиномов Лежандра. [26]
Подставляя зависимости (1.130) в (1.129) и затем в (1.128), с учетом (1.132) получаем уравнения движения оболочки. [27]
От физических соотношений надо требовать, чтобы они допускали существование потенциальной энергии деформации, кинематические же соотношения должны дать нулевые значения компонентам тензоров деформации при движении оболочки как твердого тела. [28]
Момент-ное напряженное состояние при осесимметричной деформации теряет смысл, так как из решения уравнений st - е3 0 получаются перемещения и и w, соответствующие лишь движению оболочки как твердого тела вдоль оси симметрии. Для приближенного определения смешанного напряженного состояния, которое соответствует краевому эффекту, рассмотрим упрощения исходных уравнений, следующие из условия быстрой изменяемости напряженного состояния вдоль меридиана. [29]
При изменяющемся во времени токе плазменный шнур скинируется ( см. Скин-аффект), и в нагреве плазмы существенным оказывается не джоулево тепловыделение, а электродинамич. Движение токово-плазменной оболочки происходит при Рмагн Рпл t и определяющую роль в движении играют силы инерции; условия нагрева в ударной волне и при кумуляции на оси в результате перехода кинетич. [30]
Страницы: 1 2 3 4