Движение - оболочка
Cтраница 3
 |
Исследование сходимости II. собственные частоты. [31] |
Частоты колебаний в таблицах расположены в возрастаю-щем числовом порядке с указанием, где это возможно, формы колебаний после значения частоты колебаний. Движение сплошной оболочки синусоидально как в окружном, так и в осевом направлениях, поэтому соответствующие формы колебаний определять нетрудно. Для оболочки с вырезами собственные векторы связаны со многими частотами колебаний, показывающими доминирующую форму волны в форме колебаний. Однако существует многд других частот колебаний, для которых собственные векторы показывают, например, либо две различные сильно связанные формы волны, либо несколько различных волновых форм, сочетающихся в различных количествах. В табл. 3 - 5 доминирующая форма волны в форме колебаний идентифицирована, где это возможно, обозначением ( т, я) после значения соответствующей частоты колебаний. Было в общем исследовано уменьшение частоты колебаний для данной доминирующей Волновой формы. [32]
 |
Распределение напряжений сп, ст2 в зависимости от лагранжевой координаты / для момента времени t 5. [33] |
На рис. 3.16 а-г представлены распределения напряжений вдоль лагранжевой координаты / в различные моменты времени. По мере движения оболочки вниз ( рис. 3.17) напряжения в элементах, расположенных в зоне контакта, уменьшаются. Момент времени t - 11 9 соответствует максимальному проседанию оболочки, после которого она начинает двигаться в обратном направлении. [34]
Вспышки протекают у различных новых звезд неодинаково. Отличаются скорости движения оболочек, массы оболочек и детали изменений блеска и спектра. Однако срыв оболочки при взрыве и последующее мощное истечение вещества характерны для всех новых звезд. [35]
Облако продуктов детонации на правом торце слабо распространяется влево от торца, т.е. имеет место небольшое затекание ПД на оболочку. Изобары при t 6 12 - во время развитого процесса движения оболочки, - представлены на рис. 15.39. Картина изобар отражает взаимодействие торцевых и боковых волн разрежения. [37]
С течением времени, по мере расширения фронта волн, их амплитудное значение падает, и профиль становится более пологим. В связи с этим уменьшается и вклад высокочастотных форм в общую форму движения оболочки. [38]
Их решение осуществляется конечно-разностным методом по неявной схеме, что позволяет шаг интегрирования уравнений движения оболочки выбирать равным шагу интегрирования уравнений газовой динамики. Постановка кинематических и динамических граничных условий на поверхности контакта оболочки с газом не представляет трудностей, так как расчетная сетка области, занятой газом, связана с препятствием, положение которого в каждый момент времени известно. Рассматриваемые аэродинамические объекты представляют собой либо жесткие неподвижные и подвижные препятствия, либо деформируемые тела, изменяющие свою геометрию под действием набегающего потока газа. [39]
Следствием интерференции продольных и поперечных волн в материале оболочки является образование и движение изгиб-ных волн. Отражаясь от поверхности х3 h оболочки, продольные и поперечные волны взаимно влияют друг на друга и на трансформацию формы движения оболочки. [40]
Вопросы динамической прочности и устойчивости стенки резервуаров являются актуальными не только при реализации технологии демонтажа с использованием энергии взрыва, но и при действии на нее других видоп импульсных нагрузок. Принятая в настоящей работе математическая модель для описания напряженно-деформированного состояния конструкций - квадратичный вариант нелинейной теории оболочек В.В.Новожилова [ l ], реализованный численный метод интегрирования уравнения движения оболочки в перемещениях и программы расчета на ЭВМ ЕС без существенных изменений могут быть использованы для оценки динамической прочности 11 устойчивости стенки трубопроводов большого диаметра при импульсных нагрузках. [41]
Удар по поверхности оболочки 5 и S-вызыаает поперечные и продольные бегущие волны. Если внешнее возмущение имеет иесглаженный по времени фронт, то возникают волны в направлении л: 3, которые, распространяясь по толщине оболочки и многократно отражаясь от поверхностей 5, 5 -, несущественно искажают общую форму движения оболочки. Однако значительные градиенты перемещений иа фронте этих волн обусловливают появление высоких касательных и нормальных напряжений, представляющих особую опасность в зонах микротрещин и инородных включений. Вследствие многократности действия они могут привести к расслоению материала оболочки и ее резрушению. Волны по толщине оболочки вызывают также общее высокочастотное колебание, наиболее отчетливо проявляющееся в переходной момент времени изменения внешней нагрузки. [42]
В современной технике нередко возникают задачи, в которых история процесса представляет интерес только в течение небольшого промежутка времени, соизмеримого со временем пробега волнами деформации пути, равного характерному размеру срединной поверхности оболочки. Для переходных процессов деформации типично наличие невозмущенных областей в оболочке в течение существенной доли от полной истории процесса. Граница возмущенной области характеризуется ( в зависимости от нагрузки) более или менее ярко выраженным фронтом волн напряжений. Если движение оболочки описывается уравнениями гиперболического типа, то это физически очевидное обстоятельство проявлется и математически. На фронте волны решение, вообще говоря - разрывное. Так как в упругой среде разрывы распространяются с двумя скоростями, то картина разрывов ( не говоря уже о поле перемещений) может оказаться весьма сложной, если учесть, что разрывы отражаются от боковых и контурных поверхностей. Ясно, что при медленном ( и длительном) возрастании нагрузок роль этих разрывов в напряженном состоянии ничтожна. Прикладной интерес в первую очередь представляют переходные процессы, возникающие при соударении оболочки с другим телом или преградой, а также при обтекании оболочки ударной волны. [43]
 |
Граница устойчивости. [44] |
Реальные конструкции и образцы, служащие для проведения экспериментов, всегда имеют начальные неправильности. По известным в литературе данным, для тщательно изготовленных оболочек амплитуда начального прогиба может быть в вычислениях принята равной около 0 001 толщины. Один из возможных путей решения задачи в этом случае основан на непосредственном интегрировании уравнений движения неидеальной оболочки. [45]
Страницы: 1 2 3 4