Cтраница 1
Движение вектора по замкнутому пути называется циркуляцией вектора по этому пути. Такой термин позволяет рассматривать работу, производимую силами поля, независимо от природы этих сил. [1]
Движение вектора М удобно изобразить во вращающейся системе координат. [2]
Движение вектора li более удобно описывать по отношению к системе координат карусели, где шляпа кули существует для нас до тех пор, пока 8 постоянно. Так как энергия магнитного момента (1.2) определяется его г-составляющей, то нас интересует только значение cos а. Характер движения вектора li по отношению к карусели можно легко выяснить из фиг. [3]
Движение вектора поляризации w есть равномерная прецессия вокруг направления магнитного поля В, при которой w В постоянно. [4]
Движение векторов G и ц, представляет собой однородную прецессию в поле Н с угловой скоростью ( фиг. [5]
Такое движение векторов Le и рш и соответствующей им орбиты электрона в атоме называется прецессией Лармора. Из формулы (24.9) видно, что угловая скорость прецессии Лармора зависит только от магнитной индукции поля и совпадает с ней по направлению. [6]
Такое движение векторов Lf и рт и соответствующей им орбиты электрона в атоме называется прецессией Лармора. [7]
Этими формулами определяется движение вектора М относительно волчка; в построении на рис. 51 конец вектора М описывает ( с частотой си) малый эллипс вокруг полюса на оси жз - Для определения абсолютного движения волчка в пространстве определяем его эйлеровы углы. [8]
Следующее приближение описывает движение вектора М с угловой скоростью со. [9]
Вид макроскопических уравнений движения векторов L и М, описывающих их длинноволновые колебания, устанавливается аналогично тому, как это было сделано в § 69 для ферромагнетика. [10]
Этим двум крайним случаям движения вектора момента количества движения по отношению к телу соответствуют два аналогичных для оси вращения. [11]
Теперь мон но написать полные уравнения движения вектора кинетического момента относительно орбиты с учетом ее эволюции и возмущающего действия гравитационных и аэродинамических моментов. [12]
Нам следует рассмотреть четыре случая, соответствующие движению вектора 6 в каждом из четырех квадрантов. Их исследование производится аналогично. [13]
Совокупностью переменных ф, kz и удобно описывать движение вектора k по орбите. [14]
Метод основан на зависимости ошибки слежения, возникающей при движении вектора 50, от угловой скорости КА cjz и на зависимости момента сил солнечного давления относительно оси OZ от ошибки слежения. Таким образом, момент Mz зависит от cjz. В результате анализа [87] положения равновесия показано, что требуемыми зависимостями обладает система поглощающе-диффузно отражающих лопастей в комбинации с системой уголковых отражателей или поглощающе-зеркально-отражаю-щих лопастей. [15]