Cтраница 3
Таким образом, можно говорить об устойчивости траекторий по отношению к влиянию регрессии узла орбиты в том смысле, что движение вектора кинетического момента относительно регрессирующей орбиты при достаточно больших аэродинамических и гравитационных возмущениях мало отличается от движения относительно нерегрессирующей орбиты. [31]
Вращающий момент является просто скоростью изменения момента количе-ства движения, а так как магнитный момент связан с моментом количества движения уравнением ( 1), то можно ре-шить уравнение ( 6) и найти движение вектора спина. [32]
Но все выведенные до сих пор законы сохранения, как например закон сохранения полного момента количеств движения при отсутствии внешних сил, относятся к неподвижной системе координат, а вращающийся вместе с телом наблюдатель отметит движение вектора полного момента количеств движения. [33]
Таким образом, ситуация оказывается сходной с упорядочением Яфета - Кит геля, однако с тем отличием, что речь пдет о неколлинеарности спинов в обеих подретпетках и фаза спинового отклонения не постоянна, а соответствует движению сппновых векторов по поверхности конуса. Указанные три ферримагнитные спирали представлены на фпг. [34]
Вращающий момент является просто скоростью изменения момента количе - / х ства движения, а так как магнитный t момент связан с моментом количества у движения уравнением ( 1), то можно ре - ч шить уравнение ( 6) и найти движение вектора спина. [35]
В дальнейшем полагаем равенство (38.1) выполненным: век тор L момента импульса во время движения гироскопа направлен вдоль его собственной оси. Определив движение вектора L, мы найдем, как с течением времени изменяет свое положение в пространстве ось гироскопа. [36]
Все движения вектора угловой скорости ( или вектора К) относительно репера Е1, за исключением особых решений, соответствующих сепаратрисам ВВ, являются периодическими. Это следует из того, что все кривые на эллипсоиде замкнутые линии. Период движения т, вообще говоря, на каждой кривой разный. [37]
Этот запрет относится к макроскопическим стадиям процесса, но не к молекулярным актам, не ограниченным вторым началом. Поэтому детальная траектория движения вектора и будет проходить не точно по поверхности конуса энергии, а заходить в макроскопически запрещенную область в пределах, соизмеримых с би. Эта задача подобна той, которая решается в теории флюктуации, и здесь ее можно не касаться. [38]
Q и R представляют компоненты вектора угловой скорости тела на подвижные оси. Если для нас наибольший интерес представляет движение вектора со в теле, то второй способ изображения движения твердого тела оказывается даже предпочтительнее. [39]
В главе 9 изучаются вековые эффекты, вызываемые взаимодействием магнитного поля спутника с магнитным полем Земли. Эти эффекты в основном сводятся к прецессионно-нутационному движению вектора кинетического момента относительно направлений, зависящих от положения орбиты относительно земного магнитного диполя. Диссипативные эффекты, вызываемые вихревыми токами в оболочке спутника, приводят к опрокидыванию или стабилизации спутника ( в зависимости, соответственно, от того, вытянутый он или сжатый), причем вектор кинетического момента стремится к некоторому направлению, фиксированному относительно орбиты и земного диполя. [40]
И моменты времени, в которых длина вектора Лапласа увеличивалась, хорошо совпадают с оледенениями последних ста тысяч лет. Напрашивается естественный вывод о том, что именно вековое движение вектора Лапласа и является причиной чередования ледниковых периодов с периодами потепления. [41]
Основные результаты, изложенные в § 4 главы 6, относятся к случаю tti 1, когда траектории имеют вид, указанный на рис. 42; в этом случае стабилизирующее действие светового давления сказывается весьма слабо. Здесь стабилизирующее действие светового давления уже сказывается существенно в появлении областей, в которых движение вектора L отслеживает радиус-вектор орбиты. [42]
Существует различие в протекании геометрических и кинематических процессов в гильбертовом пространстве Ж в обоих представлениях. Кроме того, представление Шредингера обладает в известной мере лучшей наглядностью, вообще легче сделать наглядным движение векторов состояний, чем движение операторов. [43]
Большой физический интерес представляют такие нелинейные явления, которые связаны с возбуждением и взаимодействием спиновых волн. В § 5.5 мы видели, какое значение для затухания однородной прецессии имеет то обстоятельство, что уравнение движения вектора М допускает решения, представляющие собой неоднородные типы прецессии. Наше рассмотрение делится на две части в соответствии с двумя основными экспериментальными ситуациями. [44]
Поскольку магнитное поле на образце не является строго однородным, то вектор общей намагниченности образца следует представлять как результат сложения большого количества векторов намагниченности, каждый из которых прецессирует на определенной частоте. Если поведение векторов намагниченности рассматривать в системе координат xyz, вращающейся с частотой, соответствующей средней величине напряженности поля Н0, то движение векторов относительно оси у можно рассматривать как расхождение в веер. Приложенный к системе другой, 180 -ый, импульс вызывает поворот всего веера на 180 вокруг Hi, после чего расхождение векторов сменяется их схождением. Как видно из рис. 2.5, через промежуток времени 2 т после начала первого импульса все векторы намагниченности начнут двигаться в одной фазе. [45]