Cтраница 1
Движение системы в фазовом пространстве является медленным, и для перехода системы в равновесие требуется генерация огромного числа состояний. Если система имеет непрерывное состояние переменных, как, например, при моделировании леннард-джонсоновской системы, с помощью методов МК можно ускорить сходимость. Для увеличения скорости выполнения МК-шагов необходимо просто выбирать 8 соответствующим образом. Однако надо быть осторожным, поскольку при этом порождается дополнительная погрешность. [1]
Движение системы рассматривается при малых углах нутации, поэтому везде в нелинейных функциях удерживаются члены до третьего порядка малости относительно координат у, 6 и их производных, а также первого порядка относительно а, Р, а и р, характеризующих деформации упругой оси гироскопа. [2]
Движение системы описывается семью дифференциальными уравнениями. [3]
Движение системы, исследуемое на устойчивость и отвечающее определенным начальным условиям г / / 0 у, ( 10), называют невозмущенным. [4]
Движение системы, соответствующее измененным начальным условиям г / 0 ft ( 4) хю называют возмущгнным, а величины х - начальными возмущениями. [5]
Движение системы, согласно ( 20), представляет наложение двух гармонических колебаний с разными частотами. [6]
Движение системы осуществляется с рассеянием энергии, а потому координаты % и г) 2 должны убывать с течением времени. [7]
Движение системы из двух частиц может быть сведено к поступательному движению их центра масс и относительному движению вокруг центра масс. Относительное движение, которое только нас и интересует, в некотором приближении раскладывается на вращательное и колебательное движение ядер. [8]
Движение системы не изменится, если заменить поверхностные пондеромоторные силы, действующие на якорь, их равнодействующей, которую обозначим Qs. [9]
Движение системы с освобождающей связью можно разбить на два периода: первый, когда удовлетворяется одно из равенств (12.21) - (12.24), и второй, когда система покидает связь и становится свободной. Поэтому нет нужды рассматривать самостоятельно движение системы с неудерживающими связями, ибо такое движение можно изучать как движение системы с удерживающими связями и движение свободной системы. [10]
Движение системы во времени изображается на фазовой плоскости кривой, причем время t служит параметром. [11]
Движение системы, определяемое ( 8) или эквивалентной ему амплитудной формой ( 11), называется гармоническим колебанием. Гармоническими называются такие колебания, при которых обобщенная координата изменяется с течением времени по закону синуса или косинуса. [12]
Движение системы, на которую наложена неудерживающая связь, можно разбить на участки таким образом, чтобы на одних участках связь была напряжена и движение проходило так, как если бы связь была удерживающей, а на других участках связь была не напряжена и движение проходило так, как если бы этой связи не было. Таким образом, на отдельных участках неудерживающая связь либо заменяется удерживающей, либо совсем отбрасывается. Исходя из этого, мы в дальнейшем будем рассматривать исключительно удерживающие связи. [13]
Движение системы начинается из состояния покоя. [14]
Движение системы с конечным числом степеней свободы, что соответствует системе с сосредоточенными па -, раметрами, описывается обыкновенными дифференциальными уравнениями. [15]