Движение - рассматриваемая система
Cтраница 1
Движение рассматриваемой системы может быть показано на трехлистной фазовой поверхности. [1]
 |
Динамическая модель механической системы с упругой муфтой / - двигатель. 2 - муфта. 3 - рабочая машина. и S - приведенные массы с моментами инерции Jt и Jj. [2] |
Описать движение рассматриваемой системы с постоянными приведенными моментами инерции можно при помощи двух линейных дифференциальных уравнений, одно из которых составляется для левой массы, а другое для правой массы. [3]
Исследование движения рассматриваемой системы, которую будем называть санями, сводится в конечном итоге к отысканию х, у и ф в функции времени. Удобнее, однако, составить уравнение движения не непосредственно для этих величин, а для некоторых промежуточных, а именно: для проекций и, v скорости точки А тела на подвижные оси А. [4]
Составим уравнения движения рассматриваемой системы. [5]
Итак, уравнения движения рассматриваемой системы были составлены двумя способами: с помощью общего уравнения динамики в задаче 396 и уравнений Лагранжа в данной задаче. [6]
Аналогичные линейные режимы движения рассматриваемой системы могут установиться также и в том случае, если к одной из ее частей будет приложено гармоническое возбуждение. Однако при определенной величине начального возмущения либо при определенных соотношениях между параметрами системы и параметрами периодического возбуждения сила начального натяга оказывается недостаточной для поддержания контакта между обеими частями системы. Появляется возможность разрывов системы, возникновения нелинейных - с разрывами и соударениями - режимов ее движения. Во многих практически важных случаях выяснение условия возникновения подобных режимов представляет существенный интерес. Определим это условие сначала для случая, когда системе задается начальное возмущение. [7]
Анализ диференциальных уравнений движения рассматриваемой системы можно выполнить так же просто, как и в предыдущем случае. [8]
Это решение соответствует некоторому движению рассматриваемой системы, поэтому будем называть его движением x ( i, x) системы. [9]
Это позволяет провести частичную стабилизацию движения рассматриваемых систем по отношению к переменным, определяющим не только скорости, но и ( как показывает более детальный анализ) ориентацию основного тела. Особенность такой частичной стабилизации в том, что связанные с телом массы берут на себя возмущения кинетического момента системы. [10]
Например, если в уравнениях движения рассматриваемой системы изменить знаки у некоторых сил, то это может отразиться существенно на законах движения; все же выводы теории размерности при этой операции сохраняются неизменными. [11]
Например, если в уравнениях движения рассматриваемой системы изменить знаки у некоторых сил, то это может отразиться существенно на законах движения; все же выводы теории размерности при этой операции сохраняются неизменными. [12]
Таким образом, задача о движении рассматриваемой системы решается очень просто. [13]
Из этого неравенства следует, что движение рассматриваемой системы таково, что точка, изображающая эту систему, будет все время оставаться в области D. Тогда в некоторый момент t точка проходит границу этой области и, следовательно, П Р0, что противоречит предыдущему неравенству. [14]
Поэтому таких теорем недостаточно для качественного анализа движений рассматриваемой системы, например, они не позволяют утверждать, что система стремится к квазистационарным движениям, когда силы 82 ( Р2 ( Qz - диссипативные. [15]
Страницы: 1 2 3 4