Движение - рассматриваемая система
Cтраница 2
Это уравнение выражает теорему о проекции количества движения рассматриваемой системы на ось х; проекции внутренних сил Fl и Ft в это уравнение не входят, как это и должно быть. [16]
Это уравнение выражает теорему о проекции количества движения рассматриваемой системы на ось х; проекции внутренних сил Fl и F2 в это уравнение не входят, как это и должно быть. [17]
Покажем, что при указанных условиях уравнения движения рассматриваемой системы в квазистационарном приближении записываются в форме уравнений Лагранжа - Максвелла. [18]
Уравнения (2.74) и (2.75) представляют собой основные уравнения движения рассматриваемой системы. [19]
Этот метод основан на линеаризации исходных дифференциальных уравнений движения рассматриваемой системы, позволяющей использовать затем в линейном приближении корреляционную теорию. [20]
Согласно теореме о количестве движения секундное приращение количества движения рассматриваемой системы равно сумме проекций па ось потока внешних сил, действующих на нее. [21]
При исследовании ставится задача отыскания всех возможных видов движения рассматриваемых систем при любых начальных отклонениях, выявления условий устойчивости в большом, а также нахождение критических соотношений параметров. Для оптимальных систем по быстродействию находятся виды движений, связей и характеристик управляющих элементов и параметры системы, при которых достигается оптимальность. [22]
 |
График решений уравнения ( 1 - 39. а х. [23] |
Анализ выражения ( 1 - 41) приводит к трем случаям движения рассматриваемой системы. [24]
Для нахождения закона изменения регулируемого параметра в переходном процессе составим уравнение движения рассматриваемой системы, решив совместно уравнение движения объекта и регулятора. [25]
Здесь у - вектор, координатами которого являются вещественные параметры, характеризующие движение рассматриваемой системы: координаты, скорости или функции этих величин. Вектор-функция Y ( y, t) является известной функцией вектора у, а также времени t и удовлетворяет условиям существования и единственности решения. [26]
Длинные гравитационные волны представляют собой, с общей точки зрения, малые возмущения движения рассматриваемой системы. [27]
Как было показано А. М. Ляпуновым в его классической 1 диссертации, при исследовании характера движения рассматриваемой системы членами степени выше первой можно пренебречь при условии, что действительные части корней St и S2 не равны нулю. [28]
Длинные гравитационные волны представляют собой, с общей точки зрения, малые возмущения движения рассматриваемой системы. [29]
Полученные уравнения, выражающие координаты х и ф как функции времени t, и определяют движение рассматриваемой системы. [30]
Страницы: 1 2 3 4