Cтраница 1
Движение твердого тела вокруг неподвижной точки под действием сил, момент которых относительно этой точки равен нулю, носит название движения вокруг неподвижной точки по инерции. [1]
Движение твердого тела вокруг неподвижной точки ( сферическое движение) - движение тела, при котором одна из его точек остается все время неподвижной в рассматриваемой системе отсчета. [2]
Движение твердого тела вокруг неподвижной точки, состоящее из его вращения вокруг оси, неизменно связанной с телом, и движения, при котором эта ось вращается вокруг пересекающей ее оси, неподвижной в рассматриваемой системе отсчета, называют прецессией. Прецессия называется регулярной, если вращение тела вокруг неизменно связанной с ним оси и вращение самой этой оси происходят с постоянными по модулю угловыми скоростями. [3]
Движение твердого тела вокруг неподвижной точки под действием сил, момент которых относительно этой точки равен нулю, носит название движения вокруг неподвижной точки по инерции. [4]
Движение твердого тела вокруг неподвижной точки описывается тремя динамич. Наконец, движение свободного твердого тела описывается в общем случае шестью дифференц. Эйлера, в к-рых лишь осями, связанными с телом, следует считать его гл. [5]
Движение твердого тела вокруг неподвижной точки, состоящее из его вращения вокруг оси, неизменно связанной с телом, и движения, при котором эта ось вращается вокруг пересекающей ее оси, неподвижной в рассматриваемой системе отсчета. [6]
Движение твердого тела вокруг неподвижной точки, Сборник, посвященный памяти С. В. Ковалевской, Изд. [7]
Рассмотрим движение твердого тела вокруг неподвижной точки в поле силы тяжести. С помощью ортонормированных векторов e 1: e 2, е 3, жестко связанных с телом, зададим направления главных осей инерции относительно неподвижной точки О. [8]
Аналитически движение твердого тела вокруг неподвижной точки определяется уравнениями ( 76) предыдущего параграфа. Рассмотрим теперь это движение с геометрической точки зрения. [9]
Аналитически движение твердого тела вокруг неподвижной точки определяется уравнениями ( 76) предыдущего параграфа. Рассмотрим теперь это движение с геометрической точки зрения. [10]
Описывая аналитически движение твердого тела вокруг неподвижной точки, начала координат подвижной и неподвижной систем совмещают с неподвижной точкой тела. [11]
Частным случаем движения твердого тела вокруг неподвижной точки, как известно, является его вращение вокруг неподвижной оси. [12]
Задача исследования движения твердого тела вокруг неподвижной точки приводится к нахождению четвертого первого интеграла системы уравнений ( III. Именно такая постановка общей задачи о движении абсолютно твердого тела соответствует направлению исследований К. [13]
Лагранжев случай движения весомого твердого тела вокруг неподвижной точки. Пусть весомое твердое тело S движется вокруг неподвижного полюса О, для которого эллипсоид инерции тела является поверхностью вращения. Этот случай движения тела носит название лагранжева случай движения весомого твердого тела, а само тело называется симметричным весомым гироскопом. [14]
Лагранжев случай движения весомого твердого тела вокруг неподвижной точки. Пусть весомое твердое тело S движется вокруг неподвижного полюса О, для которого эллипсоид инерции тела является поверхностью вращения. Этот случай движения тела носит название лагранжева случая движения весомого твердого тела, а само тело называется симметричным весомым гироскопом. [15]