Cтраница 1
Движение волчка, имеющего одну неподвижную точку О, определяется углами Эйлера ф, 0 и ср. [1]
Движение волчка зависит от начальных условий. [2]
Движение волчка, имеющего одну неподвижную точку О, определяется углами Эйлера ф, 8 и ср. [3]
Движение волчка, имеющего одну неподвижную точку О, определяется углами Эйлера ф, 9 и ср. [4]
Движение волчка сферической формы или со сферическим сегментом находится в качественном соответствии с теоретическими результатами. [5]
Такое движение волчка называется псевдорегулярной прецессией. [6]
Вместо движения уравновешенного волчка можно рассматривать движение гантели - двух жестко связанных между собой материальных точек, являющихся центрами масс двух половин волчка. [7]
Следовательно, движение волчка можно представить как рассмотренную в предыдущем параграфе свободную прецессию оси волчка вокруг направления момента М ( эта прецессия соответствует нутации тяжелого волчка), на которую накладываются малые возмущения, обусловленные действием силы тяжести. Эти возмущения вызывают медленную прецессию момента М вокруг вертикали. [8]
Аналитическое исследование движения волчка основывается обыкновенно на законах энергии и момента количеств движения. [9]
О Закономерности движения волчка определяются законом сохранения углового момента. [10]
Начальный момент количества движения волчка изобразим по величине и по направлению вектором О / И ( фиг. [11]
Одним из простых видов движения волчка является такое движение, при котором ось полчка сохраняет постоянный наклон по отношению к вертикали. При таком так называемом стационарном движении пеличипы и гд равны постоянно нулю. [12]
Не будем рассматривать всех движений волчка, которые возникают при действии на него посторонней силы. [13]
Поскольку техника интегрирования уравнений движения волчка ГЧ в квадратурах детально описана в работах [ I, 2 ] ( см. также статьи [ 9, ICQ, где в случае периодической цепочки Тода описан переход от канонических переменных u, v к переменным действие-угол), мы закончим на этом исследование классического волчка ГЧ и перейдем к квантовому случаю. [14]
Однако полное аналитическое рассмотрение движения свободного волчка мы отложим до следующего параграфа, где воспользуемся новым вспомогательным средством - уравнениями Эйлера. Полное же рассмотрение законов движения тяжелого волчка, поскольку оно вообще возможно, мы должны отложить даже до § 35, чтобы иметь возможность воспользоваться таким мощным средством, как общие уравнения Лагранжа. [15]