Движение - ядро
Cтраница 1
Движение ядер в слабо возбужденных состояниях можно характеризовать как малые колебания относительно положения равновесия. [1]
Движение ядер в молекуле зависит только от расстояния между ядрами. [2]
Движение ядер рассматривается при неизменном электронном состоянии молекулы. Конфигурация электронного облака позволяет рассчитывать силы, действующие на ядра. Заметим, что энергия Е ( R) не зависит от координат электронов и представляет собой характеристику, усредненную по движению легких частиц. [3]
Движение ядер в слабо возбужденных состояниях можно характеризовать как малые колебания относительно положения равновесия. [4]
Движение ядер происходит очень медленно по сравнению с движением электронов. Поэтому при взаимодействии молекулы с излучением перестройка электронной конфигурации происходит столь быстро, что ядра не успевают сместиться из их исходных положений. Однако в процессе взаимодействия с излучением состояние молекулы и ее характеристики меняются, в том числе меняется распределение энергии между электронной оболочкой и ядрами. Благодаря этому становится возможным обмен энергией возбуждающего света и ядер, хотя при рассеянии света из-за большой массы ядер процесс рассеяния происходят практически только на электронах. [5]
 |
Спектры испускания и поглощения v-лучей в твердых телах при ультразвуковой накачке частоты ( а и при ограниченной диффузии ( б. .| Схема мессбауэров-ского спектрометра. [6] |
Движение ядер приводит к температурному сдвигу линии за счет эффекта Доплера второго порядка на величину As. Сдвиг очень мал ( flfu - 10-дз), и только благодаря узости несмещенных линий его можно наблюдать. [7]
Движение ядер также сказывается на зависимости поперечных сечений для тепловых нейтронов от энергии. Для среды с неподвижными ядрами поперечные сечения определить легко, поскольку относительные скорости нейтрона и ядра равны абсолютной скорости нейтрона. С учетом же движения ядер нейтронные поперечные сечения и плотность столкновений должны быть выражены в зависимости от относительной скорости движения ядра и нейтрона. [8]
Движение ядер в слабовозбужденных состояниях можно рассматривать как малые колебания относительно положения равновесия о, при котором U ( R) имеет минимум. [9]
Движение ядер в слабо возбужденных состояниях можно характеризовать как малые колебания относительно положения равновесия. Соответственно этому, можно разложить U ( г) в ряд по степеням разности - г - ге, где ге - значение г, при котором U ( г) имеет минимум. [10]
Рассмотрим движение ядер в гармоническом приближении. Функция Ф относится к конкретному электронному состоянию. [11]
Поскольку движение ядер как тяжелых частиц происходит всегда гораздо медленнее, чем движение легких частиц - электронов, то даже в процессе образования молекулы, а тем более в ее стационарных состояниях, можно считать с достаточной степенью точности, что электроны в каждый момент времени движутся в поле фиксированных ядер. Напротив, сравнительно медленное движение ядер происходит в поле, создаваемом не мгновенной конфигурацией электронов, а средним пространственным распределением их заряда, так как за время заметного смещения ядер каждый электрон успевает много раз пробежать все точки своей орбиты. Именно в этом смысле можно говорить об электронном облаке и рассматривать квадрат модуля волновой функции как величину, пропорциональную плотности заряда в электронном облаке. [12]
Если движения ядер с большими амплитудами происходят в области одного минимума на ППЭ, молекулу наз. Если же при таких движениях происходят перемещения атомов или групп атомов из одной области пространства в другую или даже перестройка скелета молекулы ( напр. У глобально-нежестких молекул на ППЭ обычно имеется неск. [13]
Считая движение ядер классическим, оценим время жизни авто-ионизационного состояния. Сделанное предположение соответствует тому, что ядерные и электронные координаты разделяются, так что, если распад происходит в какой-то точке, кинетическая энергия ядер при этом не изменяется. [14]
Учет движения ядра сводится к тому, что вместо массы т, электрона в формулу (38.11) следует ввести приведенную массу т, двух частиц электро ia и ядра, движущихся относительно центра масс системы ядро электрон: т 1П, m M / ( me M), где М масса ядра атома. К) 15 с -) находится в хорошем согласии с данными, подученными из спектроскопических измерений. [15]
Страницы: 1 2 3 4