Cтраница 3
Кинетическая энергия движения ядер здесь не рассматривается. [31]
Момент количества движения ядра атома в классификации термов не учитывается. Различные значения этого момента проявляются лишь в сверхгонкой структуре спектральных линий. [32]
Уравнение (4.46) описывает движение ядер. [33]
Ввиду сравнительной медленности движения ядер в молекуле усреднение оператора квадрупольного взаимодействия по состоянию молекулы производится в два этапа: сначала должно быть произведено усреднение по электронному состоянию при закреп. [34]
Резкое отставание скорости движения ядер от скорости движения электронов позволяет перемещения ядер по координате реакции рассматривать посредством классической механики. Ввиду этого в простейших случаях удается вычислить и энергию активации, и предэкспоненци-альный множитель в уравнении Аррениуса. [35]
Ввиду сравнительной медленности движения ядер в молекуле усреднение оператора квадрупольного взаимодействия по состоянию молекулы производится в два этапа: сначала должно быть произведено усреднение по электронному состоянию при закрепленных ядрах, а затем - усреднение по вращению молекулы. [36]
Полный момент количества движения ядра слагается из моментов количества движения, входящих в него протонов и нейтронов. Последние, в свою очередь, обладают собственными моментами количества движения и орбитальными моментами, обусловленными движением относительно общего центра инерции ядра. [37]
Полный момент количества движения ядра называют спином ядра: поскольку, как и для отдельного нуклона, это внутренний момент количества движения системы - ядра, рассматриваемого в целом как одна частица. [38]
Для полной характеристики движения ядер в N-атомной молекуле необходимо 37V параметров, т.е. такая система имеет 3N степеней свободы. Из них три параметра всегда нужны для описания поступательного движения. Вращение двухатомной или любой линейной молекулы может быть описано двумя параметрами, а вращение нелинейной многоатомной молекулы-тремя. Это означает, что всегда имеются три поступательные и три ( для линейных молекул-две) вращательные степени свободы. Остающиеся ЗЛГ - 6 ( для линейного случая 3JV - 5) степеней свободы ответственны за колебательное движение молекул, давая число нормальных колебаний. [39]
Поскольку момент количества движения ядра зависит не только от спинов нуклонов, но и от их внутреннего движения ( орбитальных моментов), его величина для разных состояний ядра различна. [40]
Резкое отставание скорости движения ядер от скорости движения электронов позволяет перемещения ядер по координате реакции рассматривать посредством классической механики. Ввиду этого в простейших случаях удается вычислить и энергию активации, и предэкспоненци-альный множитель в уравнении Аррениуса. [41]
Полный момент количества движения ядер / является векторной суммой орбитальных моментов и спинов всех нуклонов. [42]
Потенциальная энергия, определяющая движение ядер, составляется как сумма Fnn и Е для нахождения полной энергии, включающей также кинетическую энергию ядер, нужно с помощью указанной выше функции потенциальной энергии определить энергию колебаний, вращений и поступательного движения ядер. [43]
Потенциальная энергия, определяющая движение ядер, составляется как сумма Vnn и Е для нахождения полной энергии, включающей также кинетическую энергию ядер, нужно с помощью указанной выше функции потенциальной энергии определить энергию колебаний, вращений и поступательного движения ядер. [44]
Первые два члена описывают движение ядер молекулы. Они содержат массу протона в знаменателе и поэтому малы по сравнению с членами, описывающими движение электронов. Физически это значит, что ядра движутся гораздо медленнее электронов, так что можно находить электронную волновую функцию при фиксированном расстоянии между ядрами. При этом Е будет явно зависеть от расстояния между ядрами, которое войдет в левую часть (34.7) как параметр. [45]