Cтраница 1
Осесимметричное движение может оказаться неустойчивым в любом одном ( или в нескольких) из этих случаев. На рис. 2 показан полный график решений уравнения ( 30) для АО в зависимости от ( WVun); показаны лишь те точки, которые соответствуют действительным значениям Ап. Следует отметить, что, за исключением случаев субгармонического резонанса второстепенных координат, стационарные неосесимметричные волны всегда устойчивы. Указанное обстоятельство обусловлено тем, что неосесимметричное движение представляет собой свободные колебания автономной системы. [1]
Осесимметричное движение - движение жидкости, при котором поле скоростей, давлений и других его характеристик одинаково для любых плоскостей, проходящих через ось симметрии. [2]
Пусть осесимметричное движение газа представляет собой обтекание сверхзвуковым потоком некоторого тела вращения, при этом ударная волна, образующаяся перед телом, также будет телом вращения с той же осью симметрии. В меридианной плоскости эта ударная поверхность будет изображаться некоторой линией, которая, вообще говоря, будет криволинейной, но в некоторых частных случаях может быть и прямолинейной. Основные соотношения, связывающие параметры газа до и после скачка, полученные при изучении сверхзвукового плоскопараллельного течения, могут быть получены тем же способом и для ударной волны при осесимметричном движении. [3]
Рассмотрим теперь осесимметричное движение несжимаемого газа. Пусть плоскость х, у есть меридианная плоскость в этом течении, а ось х направлена по оси симметрии движения. В этом случае вектор вихря имеет единственную компоненту, перпендикулярную меридианной плоскости. [4]
Для неустановившегося осесимметричного движения, которое мы здесь рассматриваем, все величины, характеризующие поток, зависят от времени t и расстояния г от оси симметрии. [5]
Для осесимметричного движения газа уравнения ( 13 - 83) и ( 13 - 91) сохраняют свой вид, только вместо I / и и подставляются соответственно произведения RU и Ru, где - радиус кривизны. [6]
В случае осесимметричного движения надо рассматривать кривые С и N, лежащие в какой-либо меридиональной плоскости. Пусть касательная в точке Р образует угол 9 с осью и пусть о - расстояние точки Р от оси. [7]
В случае осесимметричного движения можно провести аналогичные рассуждения, но выкладки будут значительно сложнее. [8]
В случае ранее рассмотренного осесимметричного движения жидкости по меридиональным плоскостям ( е const) равенства const представят некоторые поверхности, которые можно было бы образовать вращением линий тока вокруг оси Oz. Эти поверхности называют поверхностями тока; на самой оси Oz можно положить О, тогда значения Ji будут определять объемный расход жидкости через любое ортогональное к оси Ог сечение трубки тока, ограниченной данной поверхностью тока. [9]
В случае ранее рассмотренного осесимметричного движения жидкости по меридиональным плоскостям ( е const) равенства ] const представят поверхности, образованные вращением линий тока вокруг оси Ог. [10]
В случае ранее рассмотренного осесимметричного движения жидкости па меридианным плоскостям ( е const) равенства г з const представят поверхности, образованные вращением линий тока вокруг оси Oz. [11]
Составим общие уравнения осесимметричного движения. [12]
Очевидно, при осесимметричном движении линии тока образуют поверхности вращения. [13]
Подчеркнем, что уравнение осесимметричного движения ( 45), составленное в координатах q1 и д2, не совпадает с уравнением плоского движения в тех же координатах. [14]
Подчеркнем, что уравнение осесимметричного движения ( 58), составленное в координатах q и с / 2, не совпадает с уравнением плоского движения в тех же координатах. [15]