Макроскопическое движение

Cтраница 1

Макроскопические движения и поля - упорядоченные или статистические ( типа турбулентных) - интересны постольку, поскольку они нетермодинамичны, а следовательно, и не находятся в равновесии. В такой ситуации мы имеем дело с кинетикой передачи энергии из одной формы в другую, термодинамическое равновесие не имеет места. Можно привести общеизвестные примеры нарушения равнораспределения: в турбулентном потоке продольные ( акустические) движения слабее поперечных в М5 раз, где М - число Маха. Эти примеры показывают недопустимость поверхностного применения идеи равнораспределения без конкретного анализа задачи. [1]

Макроскопическое движение, возникающее в жидкости или газе, постепенно уменьшается из-за сил внутреннего трения, после прекращения действия причин ( сил), вызывающих это движение. [2]

Макроскопическое движение газа в цилиндрической трубе считается ламинарным, когда радиальное распределение массовой скорости параболическое. Когда скорость течения увеличивается, движение в конечном счете становится турбулентным и распределение массовой скорости принимает новую форму. В турбулентном течении вязкость и теплопроводность связаны с процессами переноса, которые сопровождаются взаимодействием между большими группами молекул. Так как уравнения движения главы 3 основаны на предположении, что в газовом потоке только бинарные столкновения оказывают существенное влияние на поток газа, то они не пригодны для расчета турбулентного течения. [3]

Макроскопическое движение тел, погруженных во внешнюю среду, сопровождается, вообще говоря, необратимыми процессами трения, приводящими в конце концов к прекращению движения. Кинетическая энергия тел при этом переходит в тепло, или, как говорят, диссипирует. [4]

Энергия макроскопического движения превращается в тепловую энергию, а энтропия при этом возрастает. [5]

Рейнольдса макроскопического движения Re ( не путать с числом Рейнольдса Реш микродвижения) оно мало в силу а - С L. [6]

Прибор для фракционирования методом хроматографии на колонке. [7]

Благодаря направленному макроскопическому движению макромолекул в кювете с раствором полимера, помещенной в сильное центробежное поле, происходит перераспределение концентрации полимера. При скоростной седиментации в результате такого движения молекул возникает концентрационная граница между чистым растворителем и раствором. Эта граница непрерывно движется в направлении дна кюветы со скоростью, равной скорости оседания отдельных макромолекул. Наблюдение седиментации сводится к регистрации распределения концентрации полимера и ее изменения с течением времени. [8]

После затухания макроскопического движения излучение становится изотропным, спектр его не зависит от направления. [9]

В отсутствие макроскопического движения среды ( например, конвекции, специального перемешивания, потока) диффузия определяется тепловым движением частиц; последнее особенно существенно в случае участия в реакции твердого вещества. В любом случае, если необходимо ускорить реакцию, стремятся уменьшить протяженность диффузионных путей с помощью измельчения реагирующих веществ, следовательно, увеличением поверхности контакта. [10]

Схемы механизмов протекания диффузии. [11]

В отсутствие макроскопического движения среды диффузия молекул ( атомов) определяется их тепловым движением. В однородной системе ( газ, жидкость) при молекулярной диффузии в отсутствие внешних воздействий диффузионный поток ( поток массы) пропорционален градиенту его концентрации. Коэффициент пропорциональности называется коэффициентом диффузии. Последний зависит от строения и структуры взаимодействующих веществ и особенно сильно - от температуры. [12]

Механическая энергия макроскопического движения тела как целого в этом случае не сохраняется вследствие необратимого выделения тепла ( см. также стр. [13]

В пористой пробке макроскопическое движение полностью затухает, в опыте же Гей-Люссака до установления равновесия газ приходит в интенсивное движение. Это движение можно с известной степенью точности описать гидродинамически как течение под влиянием градиентов давления, действующих на различные элементы массы. [14]

В целом механика небыстрых макроскопических движений, базирующаяся на своих законах и располагающая своими методами, имеет стройную, закон1 ешую форму и носит название классической механики. [15]

Страницы: 1 2 3 4