Cтраница 2
В целом механика небыстрых макроскопических движений, базирующаяся на своих законах и располагающая своими методами, имеет стройную, закон. [16]
В целом механика небыстрых макроскопических движений, базирующаяся на своих законах и располагающая своими методами, имеет стройную, законченную форму и носит название классической механики. [17]
В большинстве случаев скорость макроскопического движения в теле настолько мала, что диссипация энергии незначительна. [18]
В большинстве случаев скорость макроскопического движения в теле настолько мала, что диссипация. [19]
При Re C 1 скорость макроскопического движения локальных участков среды, вызванного случайными механическими воздействиями и отводом тепла кристаллизации, значительно меньше характеристической скорости IR затухания смещений в среде за счет внутреннего трения. В этом случае скорости местных смещений участков среды быстро гасятся и массоперенос происходит почти так же, как в неподвижной среде. Если среда перемешивается при Re ffs I - j - 102, то смещения отдельных ее участков вызывают непрерывное движение соседних участков и среды в целом. Движение среды приобретает устойчивость, поддерживаемую быстрым гашением возмущений основного потока. При Re 102 - 103 поток теряет устойчивость, превращаясь из ламинарного в турбулентный [ 99, с. Это отражается на скорости переноса вещества из объема среды к поверхности растущих кристаллов. [20]
Выше мы молчаливо предполагали, что макроскопическое движение отсутствует. Однако из последнего примера видно, что во многих случаях термодинамику можно распространить на гидродинамику сжимаемых жидкостей, ибо термодинамическое равновесие в малом элементе объема наступает обычно весьма быстро по сравнению с макроскопическими движениями. При этом условии имеет смысл ввести понятие макального термодинамического состояния Т, Р, изменяющегося в пространстве и во времени. Поэтому мы можем перейти от общего описания системы в целом, в котором рассматриваются только макроскопические объемы, к локальному описанию, вводя плотно-стные представления. [21]
Итак, в механике сплошных сред макроскопические движения дискретной системы, состоящей из бесконечно большого числа микроскопических объектов - молекул, описываются усредненными величинами а именно полевыми ( континуальными) функциями. Эти законы являются основой весьма обширной области исследований движения различных сред, а также основой многочисленных технических приложений. Подчеркнем также, что взаимосвязь макроскопических движений среды, изучаемых в механике сплошных сред, с движением и свойствами молекул, из которых состоит среда, изучается в статистической физике. [22]
Что касается зависимости энтропии от импульсов макроскопического движения, то для нее нами уже были исследованы условия, налагаемые как на первые, так и на вторые производные ( § 10), в результате чего были найдены требования отсутствия внутренних макроскопических движений в теле и требование положительности температуры. [23]
Что касается зависимости энтропии от импульсов макроскопического движения, то для нее нами уже были исследованы условия, налагаемые как на первые, так и на вторые производные ( § 10), в результате чего были найдены требование отсутствия внутренних макроскопических движений в теле и требование положительности температуры. [24]
Авторы [ 51 отождествляют эту форму макроскопического движения при изотермической диффузии с конвективной составляющей переноса. [25]
Мы будем предполагать, что скорость макроскопического движения газа и изменяется от точки к точке. Примем, однако, что это изменение является достаточно медленным. Под медленным пространственным изменением скорости и мы понимаем следующее: объемы газа с пространственной протяженностью порядка нескольких длин свободного пробега можно считать движущимися с общей постоянной скоростью. [26]
Макроскопическая механика учитывает только кинетическую энергию макроскопического движения тел и их макроскопических частей, а также их потенциальную энергию. Но она полностью отвлекается от внутреннего атомистического строения вещества. При ударе, трении и аналогичных процессах кинетическая энергия видимого движения тел не пропадает. Она только переходит в кинетическую энергию невидимого беспорядочного движения атомов и молекул вещества, а также в потенциальную энергию их взаимодействия. [27]
Сила внутреннего трения, возникающего при макроскопических движениях в газе, прямо пропорциональна градиенту скорости. Коэффициент пропорциональности rj носит название коэффициента внутреннего трения, или просто вязкости газа. [28]
Столкновение частиц тела, находящегося в макроскопическом движении, с молекулами окружающей среды приводит к тому, что компоненты скорости, направленные в сторону движения, уменьшаются: макроскопическое движение тормозится. Скорость тела, свободно падающего в воздухе, меньше ( а в жидкости еще меньше), чем она была бы при падении в, вакууме с той же высоты. [29]
Сила внутреннего трения, возникающего при макроскопических движениях в газе, прямо пропорциональна градиенту скорости. Коэффициент пропорциональности ц носит название коэффициента внутреннего трения, или просто вязкости газа. [30]