Макроскопическое движение

Cтраница 3

Сила внутреннего трения, возникающего при макроскопических движениях в газе, прямо пропорциональна градиенту скорости, Коэффициент пропорциональности TI носит название коэффициента внутреннего трения, или просто вязкости газа. [31]

Существование конденсата отличает сверхтекучесть и сверхпроводимость от других макроскопических движений, в которых наблюдаемые эффекты создаются хаотическим движением огромных коллективов частиц или квазичастиц. [32]

Какое превращение энергии подчиняется строгим ограничениям: превращение макроскопического движения в молекулярное или, наоборот, превращение молекулярного движения в макроскопическое. Каким образом связан с этой проблемой второй закон термодинамики. [33]

Под механической энергией здесь подразумевается сумма кинетической энергии макроскопического движения в упругом теле и его потенциальной ( упругой) энергии, обусловленной наличием деформации. [34]

По существу, возмущение рассматривается как частный случай макроскопического движения. Оно может соответствовать, например, возбуждению нормальной моды. Мы предлагаем читателю проделать это в качестве самостоятельного упражнения; в гл. [35]

В этих формулах буквой V обозначена средняя скорость макроскопического движения среды в данной точке. [36]

Метод седиментации основан на том, что благодаря направленному макроскопическому движению макромолекул в кювете, помещенной в сильное центробежное поле, происходит перераспределение концентрации полимера. Граница раздела непрерывно движется в направлении х дна кюветы со скоростью, равной скорости оседания отдельных макромолекул. [37]

Когда внутри замкнутой системы действуют силы трения, энергия макроскопического движения переходит в энергию молекулярного микроскопического движения. Вместе с этой внутренней энергией энергия замкнутой системы, конечно, сохраняется, но функция Лагранжа, в которую входят только обобщенные координаты движения системы как целого, уже не дает полного описания движения этой системы. Определенная с помощью такой функции Лагранжа механическая энергия одного только макроскопического движения уже не сохраняется. Переход механической энергии в энергию внутреннего, микроскопического молекулярного движения происходит при трении и ударе. [38]

Неупругое столкновение тел всегда должно сопровождаться потерей кинетической энергии макроскопического движения. Действительно, согласно теореме Кенига кинетическая энергия механической системы складывается из двух частей: 1) кинетической энергии движения системы как целого со скоростью ее центра масс; 2) кинетической энергии относительно движения материальных точек, на которые мысленно можно разбить систему, около ее центра масс. Обе части - как кинетические энергии - существенно положительны. Первая из них в результате столкновения тел не меняется в силу теоремы о движении центра масс. Вторая же после столкновения исчезает, так как в результате неупругого столкновения относительное движение частей системы прекращается, остается только общее движение их со скоростью центра масс. Поэтому столкновение приводит к уменьшению полной кинетической энергии макроскопического движения. [39]

В принципе у нас имеется адекватный аппарат для изучения макроскопических движений. [40]

Неупругое столкновение тел всегда должно сопровождаться потерей кинетической энергии макроскопического движения. Действительно, согласно теореме Кенига, кинетическая энергия механической системы складывается из двух частей: 1) кинетической энергии движения системы как целого со скоростью ее центра масс; 2) кинетической энергии относительного движения материальных точек, на которые мысленно можно разбить систему, около ее центра масс. Обе части как кинетические энергии существенно положительны. Первая из них в результате столкновения тел не меняется в силу теоремы о движении центра масс. Вторая же после столкновения исчезает, так как в результате неупругого столкновения относительное движение частей системы прекращается, остается только общее движение их со скоростью центра масс. Поэтому столкновение приводит к уменьшению полной кинетической энергии макроскопического движения. [41]

В главе IV были рассмотрены процессы, протекающие без макроскопического движения рабочего тела. В таких процессах сообщенное рабочему телу тепло расходуется на изменение его внутренней энергии и на совершение внешней работы. [42]

Возможность распространения слабо затухающих электромагнитных волн в металлах обусловлена коллективными макроскопическими движениями электронно-дырочной плазмы во внешних полях. Для существования коллективных колебаний необходимо, чтобы диссипа-тивные процессы, а именно, столкновения электронов в кристаллической решетке и бесстолкновительное взаимодействие с волной, оказались сравнительно слабыми. Финитный характер поперечного движения электронов - причина возникновения всех типов электромагнитных волн, а их существование является общим свойством плазмы заряженных частиц с металлической плотностью. [43]

Вторая форма ( работа) состоит в обмене энергией через организованное макроскопическое движение частей системы. [44]

Упругое столкновение молекулы газа со стенкой сосуда.| К вычислению. [45]

Страницы: 1 2 3 4