Критическое движение

Cтраница 2

Из-за наличия углов снимается цилиндрическая симметрия и основной уровень неустойчивости оказывается менее вырожденным: плоскости траекторий основного критического движения теперь могут располагаться лишь параллельно боковым граням куба, тогда как в случае шара, например, все вертикальные плоскости, проходящие через вертикальный диаметр, равноправны. По этой же причине оказалось - возможным наблюдать в кубической полости не только основное движение, но и движения, соответствующие более высоким уровням спектра неустойчивости. [16]

Для получения условий ортогональности следует записать уравнения (4.1) и (4.2) для / - го и k - ro критических движений, умножить соответственно на ( Vh, Th) и ( гг, Тг) и проинтегрировать по объему. [17]

Все другие критические числа следует искать из условия экстремума F / / C, требуя ортогональности пробных движений ко всем критическим движениям, соответствующим более низким уровням спектра. [18]

График движения подвижной части гальванометра при различных режимах. [19]

Режим работы гальванометра можно характеризовать коэффициентом р: при Р1 - колебательное, при р1 - апериодическое и при Р1 - критическое движение подвижной части. [20]

Практически это можно сделать, например, помещая в полости решетки, исключающие развитие возмущений, симметрия которых совпадает с симметрией основного критического движения. [21]

Число Струхаля kl / vKp, соответствующее критическому состоянию, определяется значениями отвлеченных параметров GIE и от / р / 3, которыми определяются также все отвлеченные величины, не зависящие от начальных данных и характеризующие критическое движение. [22]

В этой главе мы рассмотрим различные задачи линейной теории конвективной устойчивости для ограниченных объемов. Критические движения в этих случаях имеют существенно трехмерную структуру, и точное решение получить не удается. Для приближенного решения задачи применяется метод Бубнова - Галеркина, позволяющий с достаточной точностью определить несколько нижних уровней спектра неустойчивости. [23]

Отметим в этой связи проведенный недавно авторами совместно с Е. Л. Таруниным расчет методом сеток вторичных конвективных движений в квадратной области. Неоднородность вязкости приводит к асимметрии второго критического движения ( см. рис. 51) относительно изменения направления циркуляции. В соответствии с результатами Джозефа, оба движения оказываются устойчивыми, причем одно из них возбуждается жестко, и глубина области существования подкритических движений растет с увеличением параметра неоднородности вязкости. [24]

Расширение базиса позволяет, в частности, учесть то обстоятельство, что основное критическое движение не является, строго говоря, плоским. [25]

Уравнения (10.5) - ( 10 7) вместе с граничными условиями (10.8) и условием замкнутости (10.9) позволяют найти неизвестные величины, в число которых, наряду с и, Т и Гш, входиг также постоянный градиент давления С. Однородная краевая задача (10.5) - (10.9) определяет спектр критических - чисел Рэ-лея R и стационарных критических движений. Наибольший интерес представляет, естественно, нижний критический уровень, соответствующий возникновению конвекции. [26]

В работе В. С. Сорокина [.] был развит метод нахождения стационарных нелинейных движений, возникающих в результате неустойчивости равновесия, основанный на разложении решения по степеням малого параметра. Сущность метода наиболее отчетливо видна в случае замкнутой полости, когда спектр критических чисел Рэлея и критических движений является дискретным. [27]

Оси координат в сечении. [28]

Эта задача, естественно, во многом сходна с предыдущей. В случае, когда стенки канала являются идеально теплопроводными ( на стенках исчезают возмущения температуры), спектр критических движений находится элементарно. [29]

Этот случай представляет, несомненно, наибольший интерес с точки зрения разнообразных приложений. Он важен также и потому, что система уравнений нейтральных возмущений в этом случае решается точно, и определяется весь спектр критических движений и критических градиентов температуры. [30]

Страницы: 1 2 3