Дрейфовое движение
Cтраница 2
 |
График функции я з ( z. [16] |
Первый член справа описывает возрастание со временем энергии дрейфового движения. Второй член характеризует скорость рассеяния этой энергии в тепловую энергию хаотического движения при столкновениях в электронном газе. [17]
Для понимания одних явлений достаточно учесть только скорость дрейфового движения d [ idE, в то время как для понимания других эффектов важно иметь в виду разброс скоростей электронов. Все это учитывается кинетическим уравнением, поэтому оно позволяет получить значительно более точное описание кинетических эффектов. [18]
Для понимания одних явлений достаточно учесть только скорость дрейфового движения vd idE, в то время как для понимания других эффектов важно иметь в виду разброс скоростей электронов. Все это учитывается кинетическим уравнением, поэтому оно позволяет получить значительно более точное описание кинетических эффектов. [19]
Первый член в этом уравнении описывает изменение энергии дрейфового движения электронов во времени. Последний член характеризует скорость, с которой энергия дрейфового движения электронов рассеивается в результате столкновений в тепловую энергию хаотического движения. В работах по термоядерному синтезу для начала реакции необходимо нагревание ионов газа до достаточно высоких температур. Метод джоулева нагревания заключается в разогревании ионов в результате столкновений с электронами и превращении энергии дрейфового движения электронов в тепловую энергию ионов. Уравнение (7.102) ограничивает возможность повышения температуры ионов таким методом. Действительно, большая часть диссипируемой энергии накопляется в виде тепловой энергии электронов, а не ионов, так как член, который учитывает отдачу ионов, обычно очень мал. [20]
 |
Схема вклю - сопротивления R подключена батарея Е. чения баллона, на - Предположим, что R - оо и разность по. [21] |
Ua через междуэлектродный промежуток течет ток, обязанный дрейфовому движению электронов и ионов. Из-за различия в массах скорость ионов в электрическом поле значительно меньше скорости электронов и ионный ток меньше электронного. Результирующий ток равен сумме электронного и ионного токов, так как разноименные заряды перемещаются во встречных направлениях. [22]
 |
Винтовой путь частицы в прямолинейного ДВИ-магнитном поле. жения по инерции. [23] |
В модели проводящей жидкости мы уже встречались с дрейфовым движением; оно представляет собой совокупность дрейфовых движений отдельных частиц. [24]
 |
Симметричный р-п переход. [25] |
Вместе с тем под действием поля § к возникает дрейфовое движение через границу неосновных носителей зарядов: дырок из re - области в р-область и электронов в обратном направлении. [26]
Таким образом, постоянный ток в металлах представляет собой сравнительно медленное дрейфовое движение свободных электронов, накладывающееся на их беспорядочное тепловое движение, происходящее с относительно большой скоростью. В общем случае постоянный ток в проводящей среде представляет собой упорядоченное движение положительных и отрицательных зарядов под действием электрического поля, например в электролитах и газах движутся навстречу друг другу ионы с положительными и отрицательными зарядами. [27]
Надо иметь в виду, что с ростом напряженности электрического поля скорость дрейфового движения возрастает лишь до некоторой максимальной величины. [28]
Из этого примера мы видим, что частица приобретает энергию благодаря ее дрейфовому движению вдоль электрического поля и что этот прирост увеличивается по мере того, как частица перемещается в сторону более слабого магнитного поля. Как будет видно из нашего анализа в последующих пунктах, такой же эффект имеет место, и даже оказывается более выраженным, в случае, если частица приближается к нулевой точке магнитного поля. Эта особенность является одной из причин того, почему магнитное пересоединение так тесно связано с ускорением частиц. [29]
 |
Действие продольного магнитного поля на дугу ( а и схема направляющего соленоида ( б. [30] |
Страницы: 1 2 3 4