Cтраница 1
Девиаторы деформации характеризуют сдвиги, приводящие к искажению элемента при его неизменном объеме, шаровой тензор - относительное изменение величины последнего. Тепловая деформация, как обычно, полагается изотропной. [1]
Девиатор деформаций подобен де-виатору напряжений, составляющие девиатора. [2]
Девиатор деформации характеризует изменение формы элемента среды за счет сдвигов. Следует отметить, что в случае несжимаемой среды тензор и девиатор деформации равны друг другу. Из трех инвариантов девиатора деформации важную роль играет квадратичный инвариант, который является суммарной или обобщенной характеристикой искажения формы элемента среды. [3]
Девиатором деформаций оценивается степень отклонения данного деформированного состояния, которое описывается тензором деформаций, от гидростатического растяжения - сжатия при главных деформациях, равных среднему арифметическому от линейных деформаций исследуемого деформированного состояния. [4]
Здесь девиатор деформаций ползучести совпадает с самим тензором деформаций, в силу того что объемная деформация ползучести равна нулю, как и при пластическом деформировании. [5]
Компоненты девиатора деформаций Э 7 е / - бг / ео в случае несжимаемого материала ( ео 0) имеют вид Эц - ец. [6]
Компоненты девиатора деформаций в случае несжимаемости материала ( е0 0) имеют вид Эц ец. [7]
Компоненты девиатора деформаций пропорциональны компонентам девиатора напряжений. [8]
Так как девиатор деформаций графически изображается схемой деформаций, схема деформации и схема девиатора напряжений одинаковы. Составляющие девиатора напряжений легко определить, если известны главные напряжения. [9]
Главные направления девиатора деформации и тензора деформации совпадают. [10]
Первый инвариант девиатора деформаций с учетом формул (1.54) и (1.55) равен нулю. [11]
Рассмотрим инварианты девиатора деформаций; они строятся так же, как инварианты тензоров напряжений и деформаций, с соответствующей заменой обозначений. [12]
Главные направления девиатора деформации De и тензора деформации Те совпадают. [13]
Таким образом, девиатор деформаций характеризует изменение формы элементарного параллелепипеда без изменения его объема. [14]
Допустим, что девиатор деформации е - стационарная случайная функция времени. Положим для простоты, что математическое ожидание равно нулю. Пусть требуется выяснить поведение материала при таком законе деформирования. Прямое использование уравнений ( 5) - ( 10) для этой цели наталкивается на значительные трудности в силу нелинейности этих уравнений. Поэтому целесообразно применить приближенные методы. Ниже этот метод используется в задаче анализа поведения упругопластического материала при случайном законе деформирования. [15]