Действие - сосредоточенная сила
Cтраница 1
Действие сосредоточенной силы р3 ( ь 2) 6 ( Ari) 6 ( x2) в начале координат в упругом полупространстве з 0 вызывает осесимметричное относительно оси лс3 поле деформаций. Поэтому удобно эту задачу решать в цилиндрических координатах. [1]
Рассмотрим действие сосредоточенной силы Р, приложенной на расстоянии с от начала координат. [2]
 |
Зависимость n [ IMAGE ] Зависимость 1 и.| Схема погружения газопровода откреплением понтонов. [3] |
Заменяя действие сосредоточенных сил от понтонов 1, 2, 3 распределенной нагрузкой 72 приходим к предыдущей схеме. Различие заключается в том, что в случае заливки воды внутрь труб регулирование величины д2 исключается. [4]
Рассмотрим действие распределенных и сосредоточенных сил. Если на тело действует распределенная сила, сообщающаяся каждому элементу этого тела одно и то же ускорение ( по величине и направлению), то все тело будет двигаться с этим ускорением и при этом не будет деформировано. Например, тело малых размеров, свободно падающее в поле тяготения Земли, не деформировано, так как все его составные части движутся с одинаковыми ускорениями. Распределенные силы могут вызвать деформацию тела в том случае, если ускорения, которые сообщаются отдельным элементам тела, несколько отличаются по численному значению или направлению. [5]
Рассмотрим действие распределенных и сосредоточенных сил. Если на тело действует распределенная сила, сообщающая каждому элементу этого тела одно и то же ускорение ( по величине и направлению), то все тело будет двигаться с этим ускорением и при том не будет деформировано. Например, тело малых размеров, свободно падающее в поле тяготения Земли, не деформировано, так как все его составные части движутся с одинаковыми ускорениями. Распределенные силы могут вызвать деформацию тела в том случае, если ускорения, которые сообщаются отдельным элементам тела, несколько отличаются по численному значению или направлению. [6]
Случай действия сосредоточенных сил будет рассмотрен ниже. [7]
Рассмотрим далее действие сосредоточенных сил в бесконечном теле. Распределение напряжений, вызванных действием сосредоточенных сил, получим, рассматривая следующую вспомогательную задачу. [8]
Трещина под действием сосредоточенной силы. [9]
Здесь при действии сосредоточенной силы получаются остающиеся деформации, и наши выводы, полученные для идеально упругого тела, неприменимы. При вычислении перемещений нужно представить себе часть материала у точки приложения силы, выделенной посредством сферической поверхности такого радиуса, чтобы напряжения в точках этой поверхности не превосходили предела упругости. [10]
Задача о действии сосредоточенной силы, приложенной в точке неограниченной упругой среды, излагаемая в § 1, была в 1848 г. рассмотрена В. [11]
Задача о действии сосредоточенной силы в неограниченной упругой среде ( построение тензора влияния) впервые рассмотрена В. [12]
Задача о действии сосредоточенной силы в точке бесконечной упругой среды известна как задача Кельвина [ 49, стр. Хотя задачу Кельвина для плоской деформации физически труднее представить, чем задачу Фламана, в математическом отношении она имеет аналогичные свойства. [13]
Это решение определяет действие сосредоточенной силы, нормальной к плоской границе упругого полупространства. [14]
Зная прогиб пластинки под действием сосредоточенной силы, мы можем получить методом наложения и прогиб под поперечной нагрузкой какого угодно иного типа. [15]
Страницы: 1 2 3 4