Действие - сосредоточенная сила
Cтраница 2
Балка конечной длины под действием сосредоточенной силы F прогнется так, что ее прогибы будут описываться формулой (12.49) для v ( г), в которой постоянные Ai подлежат определению из краевых условий. Пусть концы балки свободны от нагрузок. [16]
Подобным же образом проявляется и действие сосредоточенной силы, приложенной близ жестко или упруго защемленного края независимо от способа опирания пластинки по остальному контуру. [17]
Это состояние мы понимаем как действие единичной сосредоточенной силы, нормальной к границе и приложенной в точке Q границы m пластинки. [18]
Рассматриваются колебания трехслойного стержня под действием сосредоточенных сил и моментов, приложенных к внешней плоскости первого слоя. [19]
Упруго-пластическая деформация плоскости, вызванная действием сосредоточенной силы / / ДАН СССР. [20]
Когда поперечный изгиб происходит под действием сосредоточенных сил, эпюра изгибающих моментов имеет точки перелома, в которых не существует производной. Поэтому, строго говоря, уравнение (5.26) справедливо только в пределах участков, лежащих между соседними точками перелома эпюры. При определении упругой линии и в этом случае используется уравнение (5.28), однако аналитическое выражение его решения на каждом из участков стержня различно. Вследствие непрерывности упругой линии поворот сечения ср и прогиб w в конце предыдущего и в начале последующего участков, очевидно, одинаковы. Это позволяет выразить постоянные р0, w0 для последующего участка через постоянные для предыдущего. При этом можно либо совмещать начало отсчета координаты z для каждого участка с началом этого участка, либо сохранять начало отсчета координаты г неизменным для всех участков. [21]
Найти поперечные колебания стержня под действием поперечной сосредоточенной силы Р Posinujt, приложенной с момента t - 0 в точке XQ стержня, если концы стержня закреплены шарнирно ( свободно оперты), а среда не оказывает сопротивления колебаниям. [22]
Найти поперечные колебания стержня под действием поперечной сосредоточенной силы Р Р0 sin со /, приложенной с момента t 0 в точке х0 стержня, если концы стержня закреплены шарнирно ( свободно оперты), а среда не оказывает сопротивления колебаниям. [23]
 |
К выводу интеграла Мора.| Работа внутренних силовых факторов. [24] |
Для стержней постоянного сечения при действии сосредоточенных сил, моментов, равномерно распределенных нагрузок разработаны специальные методы интегрирования уравнения упругой линии, однако во многих случаях более просто использовать интеграл Мора. [25]
Для стержней постоянного сечения при действии сосредоточенных сил моментов, равномерно распределенных нагрузок разработаны специальные методы интегрирования уравнения упругой линии, однако во многих случаях более просто использовать интеграл Мора. [26]
Он применил это решение к случаю действия сосредоточенных сил и для нескольких частных случаев провел вычисления ( см. § 24), которые находятся в хорошем согласии с более поздними исследованиями. [27]
 |
Полуплоскость, загружеятя на свобвдвоб кроше касательной сосредоточенвой скмй. [28] |
Определим вначале перемещения точек полуплоскости при действии сосредоточенной силы Р, приложенной на расстоянии с от начала координат. [29]
Теперь рассмотрим другой тип фундаментального решения: действие сосредоточенной силы в неограниченном пространстве, помещенной в начале координат. [30]
Страницы: 1 2 3 4