Деталь - вычисление
Cтраница 1
Детали вычислений мы опускаем. [1]
Детали вычислений приведены в приложениях А и В. [2]
Детали вычислений мы оставляем читателю. [3]
Детали вычислений мы предоставляем читателю. [4]
Детали вычислений разъясняются в примерах. [5]
Детали вычисления величины N опущены. [6]
Обсуждение деталей вычислений и физическая интерпретация результатов представляют известный интерес, но мы отложим их до разд. [7]
Так как детали вычисления а, включающие в расчет конечную проводимость области коллектора, являются достаточно запутанными, то здесь будут даны только конечные результаты. [8]
Привести здесь детали произведенных вычислений нельзя, так как они имеют сложный математический характер и требуют знания квантовой механики. Но достаточно указать, что они основаны на использованных выше качественных соображениях и не включают каких-либо существенно новых принципов. В табл. 6.2 приведены числовые результаты, полученные для ряда углеводородов. Совпадение между вычисленными и наблюдаемыми положениями первых электронных полос поглощения во всех случаях довольно хорошее, и оно даже лучше, чем можно было бы ожидать, если учесть сделанные при расчетах математические приближения. При таких расчетах выявляются некоторые особенности, которые едва ли можно предвидеть, исходя из качественных соображений. Так, например, удается объяснить тот факт, что фульвен XXXVII, азулен XXXVIII и радикал фенилметил XXXIX поглощают свет при неожиданно больших длинах волн по сравнению с другими аналогичными веществами. [9]
Не вдаваясь в детали вычислений, мы видим, что если применять метод последовательных приближений, то в правую часть постоянно входит производная второго порядка. В действительности же это доказывает только, что форма, в которой Пикар представил свое решение, вообще говоря, более не применима. Это, впрочем, не удивительно и является простым следствием того факта, что вообще ряды Тэйлора плоха приспособлены для изучения функций вещественных переменных. Иными словами, метод Пикара, который является подлинным методом решения задачи Дирихле, должен непременно быть недостаточным, если комплексные особенности искомой функции расположены ближе к центру О, чем особенности вещественные. [10]
Не входя в детали вычислений, приведем результаты, позволяющие составить систему обыкновенных уравнений для любого инвариантного решения. [11]
Не останавливаясь на деталях вычислений Г а м о в а, рассмотрим их основы. Сложная потенциальная кривая заменяется более простым приближением; аАЬЬАа ( пунктир на рис. 29а), что не вводит значительной неточности. Затем составляется уравнение Шредингера ( 11) для а-частицы и находятся амплитуды 6 фазовой волны этой частицы с обеих сторон барьера и внутри его. [12]
Мы не входим в детали вычисления, поскольку они несущественны в ходе доказательства. [13]
 |
Схема модели ( п, га-парацик-лофанов. [14] |
Не будем останавливаться на деталях вычислений несмотря на то, что они довольно интересны, и сразу приступим к анализу результатов. [15]
Страницы: 1 2 3