Конечная деформация

Cтраница 2

В случае конечной деформации мы не можем ввести каких-либо ограничений на значения перемещений и их производных по координатам, поскольку сами перемещения могут оказаться вполне соизмеримыми с размерами деформируемого тела, а производные перемещений по координатам-соизмеримыми с единицей. Поэтому, с нашей точки зрения, при теоретическом анализе процессов конечного формоизменения целесообразно введение в рассмотрение перемещений только при изучении перехода в данную текущую стадию этого процесса из предшествующей близкой или же перехода из данной текущей стадии в последующую близкую. [16]

Говорить тензор конечных деформаций не совсем правильно. Нужно говорить о линейном и нелинейном тензоре деформаций. [17]

При рассмотрении конечных деформаций важно различать, принимаем ли мы за независимые переменные координаты точки до или после деформации. [18]

Отыскание поля конечных деформаций или же величины деформаций, получаемых любым элементом заготовки в результате ее деформирования, является четвертой задачей, решаемой в теории листовой штамповки. [19]

Влияние швов на деформации.| Сборка на жестких прихватках.| Правильная последовательность сварки узла. [20]

На величину конечных деформаций влияет последовательность наложения швов. [21]

В теории конечных деформаций следует предпочесть применение мер, а не тензоров деформации. [22]

С понятием конечных деформаций, для которых характерна нелинейность геометрических соотношений, в теории упругости тесно связано рассмотрение задач устойчивости равновесия и за-критического поведения элементов конструкций, обсуждаемых в гл. [23]

При рассмотрении значительных конечных деформаций, которые встречаются, в частности, при пластическом или вязком течении, меньше внимания уделяется перемещению частиц и изменению формы соответствующих тел. В этом случае течение характеризуется полем скоростей и распределением скоростей деформации. [24]

В случае конечных деформаций соотношения взаимности уело жняются. [25]

Для случая малых и конечных деформаций развита математич. Для малых одноосных растяжений или сжатий выполняется закон Брюстера: Дга kP, где Д - величина двойного лучепреломления, Р - напряжение, / с - постоянная Брюстера. В общем случае деформации при применимости закона Гука главные направления поляризации луча параллельны напряжениям главных деформаций в плоскости, перпендикулярной к лучу, а разница в скоростях распространения двух перпендикулярно поляризованных колли-неарных лучей пропорциональна алгебранч. [26]

В теории конечных деформаций упругого тела принцип виртуальной работы приводит к установлению принципа стационарности потенциальной энергии при условии, что существуют функция энергии деформации материала тела и функции потенциалов внешних сил. Как только принцип стационарности потенциальной энергии установлен, он может быть обобщен с использованием множителей Лагранжа. [27]

Чтобы вызвать конечную деформацию сдвига, оказывается, следовательно, необходимым в дополнение к напряжению сдвига о12 приложить нормальные компоненты напряжения о22 к поверхностям ж2 0 и х2 а2 и а11 - к поверхностям, находившимся первоначально в положениях хг 0, х ах. [28]

Формулируются при конечных деформациях кинематически гипотезы Кирхгофа - Лява. Как точное следствие этих гипотез получены общие определяющие соотношения для оболочек из гиперулругого материала. На основе теории инвариантов найдены общие представления закона состояния изотропных упругих оболочек. Формулируются краевые задачи нелинейной теории оболочек. Впервые установлено согласованное с вариационным принципом геометрическое граничное условие, задающее угол поворота края, в общей нелинейной теории оболочек. В связи с принципом Лагранжа найдены необходимые и достаточные условия консервативности ( грузки в виде равномерного следящего давления. [29]

Таким образом, конечные деформации и напряженное состояние междуэтажных целиков являются результатом воздействия на них не только глубины работ, но и всей технологии, а также результатом воздействия опорного давления лавы. [30]

Страницы: 1 2 3 4