Рассматриваемая деформация

Cтраница 2

Недостающие соотношения можно получить, рассматривая перемещения стержня как жесткого целого, которые не нарушают характера рассматриваемой деформации. [16]

Бывает предпочтительнее включение в состав вектора v слагаемых, имеющих второй порядок относительно предполагаемо малых параметров, описывающих рассматриваемую деформацию. [17]

Как видно из кривых, принятое ранее предположение о стабильности тока в центре полоскового проводника ( х С) оказывается справедливым во всем диапазоне рассматриваемых деформаций края проводника. [18]

Если зафиксировать базис d / dt для Л, то е ( 3 / ЭГ) будет сечением NxY, которое мы называем характеристическим сечением рассматриваемой деформации. [19]

Таким образом, ось Xt ( ее уравнение в начальной конфигурации можно записать в параметрической форме Х01 Хт (); Х02 Х03 0) остается прямолинейной; это, между прочим, следует и из того, что компонента скорости V2 - Х2 / т не зависит от X, и одинакова для всех частиц на оси Xv Аналогично, ось Х2 также остается прямолинейной при рассматриваемой деформации. [20]

Положение нейтральной оси при пространственном изгибе стержня.| Нейтральная поверхность при пространственном изгибе стержня. [21]

Применяя принцип независимости действия сил, представим рассматриваемую деформацию балки как сумму двух изгибов - в плоскостях Оуг и Окг. [22]

Аналогично вычислите величину Wm для т, отличающегося на величину и от соответствующего значения для кристалла со структурой каменной соли ( хлористый натрий) во втором порядке по и. V, выясните, является ли решетка каменной соли устойчивой относительно рассматриваемой деформации. [23]

Первый член в уравнении (V.45) не зависит от режима деформации е ( t) и поэтому имеет ( по условию) постоянное значение е ( tH) ео. Очевидно, что наибольшая величина интеграла в этом уравнении будет достигнута при е ( т) ео, поскольку все рассматриваемые деформации по условию - неубывающие. [24]

Схема смещения части кристаллической решетки на одно межатомное расстояние. [25]

В каждой перемещаемой плоскости атомов происходит периодическое изменение потенциальной энергии, и для одновременного преодоления барьера потенциальной энергии во всей кристаллографической плоскости, в которой осуществляется рассматриваемый процесс смещения, необходима работа внешних сил. Чем больше расстояние между смежными атомами в рассматриваемой активной плоскости, тем больше расстояние, на которое смещаются части кристаллической решетки, и тем больше должна быть работа внешних сил при рассматриваемой деформации. [26]

Заметим, что расстояние между двумя волокнами, измеряемое вдоль радиуса, уменьшается в К раз. Длины волокон остаются неизменными, поскольку RQ R Q, Чтобы проверить отсутствие деформации сдвига, заметим, что нормальные линии направлены по радиусам как до деформации, так и после нее; кроме того, из условия 8 Я9 [ имеем, что при рассматриваемой деформации нормальные линии являются материальными кривыми. Форма поперечного сечения тела после деформации не обязательно, разумеется, имеет тот же вид, что и до деформации, поскольку осевое растяжение влечет за собой скручивание всех волокон. [27]

Вариационная задача для функционала U e содержит некоторую неопределенность. Именно: отсутствуют пока граничные условия для варьируемых функций и, v, характеризующих деформацию, и не определена ширина, е области задания этих функций. Что касается граничных условий для функций и, v, то они естественно вытекают из наглядных соображений о характере рассматриваемых деформаций. [28]

Описанный метод решения вариационной задачи для функционала W является на первом этапе приближенным. Именно поэтому и удается получить решение на этом этапе в замкнутой форме. Однако, будучи приближенным, этот метод выгодно отличается от других методов тем, что даваемое им решение тем точнее, чем тоньше оболочка при заданных масштабах рассматриваемых деформаций, и оно становится точным, когда толщина оболочки неограниченно убывает. Если рассматривать вариационную задачу для функционала W как задачу с малым параметром ( толщина оболочки), то получаемое нами решение представляет собой основное приближение к точному решению. [29]

Тогда гармонический сфериод ( 4) при нашей степени приближения будет представлять шар, эксцентричный твердому шару. Важно, однако, отметить, что этот случай, строго говоря, не может быть включен в наше динамическое исследование, если мы только не наложим некоторую связь на шар, чтобы удерживать его в покое, ибо рассматриваемая деформация свободной поверхности вызвала бы перемещение центра масс всего океана и вместе с этим вызвала бы соответственную реакцию связи на земной шар. Легко было бы построить в этом смысле исправленную теорию для случая свободного земного шара, но сам вопрос имеет мало значения, во-первых, потому, что для случая Земли инертная масса твердого шара несоизмеримо велика сравнительно с массой океана и, во-вторых, возмущающие силы, которые могли бы произвести подобного рода деформацию, в природе обыкновенно не встречаются. [30]

Страницы: 1 2 3