Спонтанная деформация

Cтраница 1

Спонтанная деформация является результатом структурного фазового перехода из более симметричной ( пара-властич. [1]

Спонтанная деформация кристаллов сегиетоэластиков изменяется с температурой по закону, близкому хс. Параметром, критически изменяющимся в точке Кюри ( подобно диэлектрической проницаемости сегнетоэлектриков или магнитной проницаемости ферромагнетиков), для сегнетоэластиков являются упругие постоянные - те компоненты тензора упругой жесткости dju, которые приводят к спонтанной деформации ниже Тк. На рис. 4.10 б приведен температурный ход критической компоненты тензора упругой жесткости ( обратной s) для одного из сегнетоэластиков. Как и 1 / е ( см. рис. 4 4 6), этот параметр в точке Кюри близок к нулю. Соответственно в параэластической фазе и окрестности ФП сильно изменяется скорость звука: в некоторых направлениях в кристалле она снижается до 300 - 400 м / с, в то время как в обычных кристаллах VXB-4000 м / с, а в жидкостях - порядка 1500 м / с. После перехода в сегнетоэластическую фазу скорость звука опять повышается, но остается более низкой, чем в других кристаллах. [2]

Здесь сопоставление величины спонтанной деформации ( или спонтанного напряжения) с величиной напряженности поля не отражает непосредственной связи этих величин с величиной спонтанной поляризации. [3]

При температуре ниже фазового перехода возникают спонтанные деформации и понижается симметрия кристаллической решетки. [4]

Основные характеристики сстнетоэластиков. [5]

ФП; г - температурное изменение спонтанной деформации; д - зависимость диэлектрической проницаемости и спонтанной поляризованное. [6]

При изменении знака механического напряжения X знак спонтанной деформации х также изменяется. В обычных кристаллах жесткость велика, деформация мала и линейно зависит от механического напряжения ( рис. 4.10 а) по закону Гука. Однако после достижения некоторого коэрцитивного усилия Хк жесткость возрастает. [7]

В кристаллах сегнетоэлектриков-сегнетоэластиков фазовый переход в полярное состояние сопровождается появлением спонтанной деформации. В этом случае прогиб границы при ее взаимодействии с дефектом приводит к появлению не только связанных электрических зарядов, но и двойникующих дислокаций в плоскости границы. Очевидно, что последние будут также оказывать влияние на характер прогиба границы и, следовательно, на энергию взаимодействия границы с дефектом. [8]

Каждый домен должен отличаться от остальных значением тензора деформации, описывающим спонтанную деформацию исходной элементарной ячейки. [9]

Относительное удлинение ферромагнитных материалов при изменении напряженности поля. [10]

Одновременно с таким спонтанным намагничиванием доменов при температуре ниже точки Кюри возникает также спонтанная деформация кристаллической решетки. Поэтому при изменении ориентации магнитных моментов в отдельных доменах изменяется и кристаллическая решетка. [11]

В сегнетоэластической фазе кристалл может быть деформирован по-разному, причем переход от одной спонтанной деформации к другой может быть реализован внешними механическими напряжениями. Ниже Тк сегиетоэластик обычно разбивается па домены, в которых спонтанная деформация имеет различное направление. Подобно тому как электрическое поле переориентирует сег-нетоэлектрические домены, механическая нагрузка монодоменизи-рует сегнетоэластик, превращая его в однодоменный кристалл. [12]

Когда ниже точки Кюри в кристалле возникает спонтанная поляризация, то ей сопутствует и спонтанная деформация, так как оба эти процесса взаимосвязаны. [13]

Полная деформация полидоменного образца сегнетоэластика должна, таким образом, содержать составляющую, представляющую собой резуль-тат суперпозиции спонтанных деформаций всех доменов и однозначно связанную с изменением их геометрии. Именно эту составляющую деформации логично назвать сверхупругой. Приложенное к полидоменному сегнетоэластическому кристаллу внешнее однородное напряжение приводит к увеличению объема выгодно ориентированных доменов, завершающемуся монодоменизацией всего образца. В случае полного переключения монодоменного кристалла из одного ориентационного состояния в другое сверхупругая деформация просто совпадает с удвоенной спонтанмрй. [14]

В - суммарный вектор Бюргерса всех дислокаций одного знака в мартенситном включении ( определяемый по порядку величины толщиной мартенситного клина А и спонтанной деформацией Превращения е0), L - характерная средняя длина клиньев, а / 0 - среднее расстояние между ними. [15]

Страницы: 1 2 3