Cтраница 3
Особенностью данного кристалла является возможность управления доменной структурой приложением как электрического поля, так и упругой деформации. Действительно, авторами было установлено, что относительное увеличение интенсивности второй гармоники испытывает только волна с поляризацией, соответствующей спонтанной деформации кристалла. [31]
Выше мы рассмотрели мартенситное превращение как непрерывное фазовое превращение, тогда как в действительности оно протекает по механизму первого рода. Для перехода к реалистичной картине следует учесть нелинейный характер диссипативного процесса, в ходе которого время релаксации т ( е) приобретает диспергирующий характер, возрастая с увеличением спонтанной деформации. [32]
Спонтанная деформация кристаллов сегиетоэластиков изменяется с температурой по закону, близкому хс. Параметром, критически изменяющимся в точке Кюри ( подобно диэлектрической проницаемости сегнетоэлектриков или магнитной проницаемости ферромагнетиков), для сегнетоэластиков являются упругие постоянные - те компоненты тензора упругой жесткости dju, которые приводят к спонтанной деформации ниже Тк. На рис. 4.10 б приведен температурный ход критической компоненты тензора упругой жесткости ( обратной s) для одного из сегнетоэластиков. Как и 1 / е ( см. рис. 4 4 6), этот параметр в точке Кюри близок к нулю. Соответственно в параэластической фазе и окрестности ФП сильно изменяется скорость звука: в некоторых направлениях в кристалле она снижается до 300 - 400 м / с, в то время как в обычных кристаллах VXB-4000 м / с, а в жидкостях - порядка 1500 м / с. После перехода в сегнетоэластическую фазу скорость звука опять повышается, но остается более низкой, чем в других кристаллах. [33]
Существуют кристаллы, которые самопроизвольно деформируются при определенной температуре. Вещества, обладающие спонтанной деформацией, знак которой может быть изменен при внешних воздействиях, называют сегнетоэластиками. Возникновение спонтанной деформации часто сопровождается появлением спонтанной поляризации. [34]
Таким образом, вблизи точки собственного сег-нетоэластического фазового перехода одна из упругих податливостей кристалла увеличивается при Т - Тк по закону Кюри - Вейсса, а в несимметричной фазе возникает новая компонента спонтанной деформации, имеет место гистерезисная зависимость Ц ( О А) и образуются сег-нетоэластические домены. В отношении последних нужно заметить следующее: в то время как в сегнетоэлектрике с однокомпонентным параметром порядка существует два вида доменов, отличающихся знаком спонтанной поляризации, в сегнетоэластике существует минимум четыре разных вида доменов. Это связано со спецификой спонтанной деформации. [35]
При этом мы полагаем а 0, если речь идет о растяжении, и а 0, если речь идет о сжатии. Будем называть эту часть энергии кристалла истинной магнитоупругой энергией, так как она связывает вектор намагниченности с механическим напряжением. Вклад в энергию, возникающий в результате спонтанной деформации, как правило, входит непосредственно в энергию магнитокристаллпческой анизотропии, так как он неотделим от нее; при экспериментальном определении константы анизотропии А. Впрочем, в большинстве случаев величина ДАХ значительно меньше, чем К1, так что при интерпретации ею можно пренебречь. Лишь в том случае, когда магнитострикция очень велика, указанная поправка может играть существенную роль. [36]
Но, с другой стороны, сохранение жесткого контакта фаз вдоль границы их раздела неизбежно приводит к появлению внутренних напряжений в кристаллическом образце с разветвленной системой межфазных границ. Действительно, так как Мартенситное превращение порождает геометрическую перестройку структуры вещества в новой фазе, то при наличии поверхностей, на которых зафиксированы сопряжения фаз и на которых отсутствует проскальзывание и нарушение сплошности, такая деформация вызовет упругие напряжения в среде. Только в том случае, когда связанная с фазовым превращением спонтанная деформация оставляет неизменными положения атомов в некоторой плоскости и единственная граница раздела фаз совпадает с этой плоскостью, мартенситное превращение в безграничной среде не вызовет упругих напряжений. [37]
Такими являются многие несобственные сегнетоэлектрики, например молибдат гадолиния. Особенностями сегнетоэлектриков-сегнетоэла-стиков являются возможность их переполяризации при создании механических напряжений и изменение знака спонтанной деформации при воздействии электрического поля. [38]
Действительно, мы называем фазовый переход сегне-тоэлектрическим, если в несимметричной фазе появляется спонтанная поляризация. Но из этого еще не следует, что она пропорциональна параметру порядка - при фазовом переходе может возникнуть целый ряд параметров, свойства симметрии которых не описывают в полной мере тех изменений симметрии, которые происходят в точке фазового перехода. Например, в кристаллах ВаТЮ3 при переходе из кубической фазы в тетрагональную возникает ( помимо спонтанной поляризации) и спонтанная деформация. Мы говорим, что спонтанная деформация возникает в тита-нате бария как следствие спонтанной поляризации, являясь эффектом второго порядка ( компоненты тензора деформации м и вектора поляризации Pt связаны соотношениями вида Uhh - Pi, см. гл. [39]
Синтезировано большое число двойных молибда-тов и вольфраматов с общей формулой Me R3 ( X04) 2, где Me-К, Rb; Х - Mo, W, R3 - Sc, Fe, In. К) возникает спонтанная деформация. [40]
Действительно, мы называем фазовый переход сегне-тоэлектрическим, если в несимметричной фазе появляется спонтанная поляризация. Но из этого еще не следует, что она пропорциональна параметру порядка - при фазовом переходе может возникнуть целый ряд параметров, свойства симметрии которых не описывают в полной мере тех изменений симметрии, которые происходят в точке фазового перехода. Например, в кристаллах ВаТЮ3 при переходе из кубической фазы в тетрагональную возникает ( помимо спонтанной поляризации) и спонтанная деформация. Мы говорим, что спонтанная деформация возникает в тита-нате бария как следствие спонтанной поляризации, являясь эффектом второго порядка ( компоненты тензора деформации м и вектора поляризации Pt связаны соотношениями вида Uhh - Pi, см. гл. [41]
Коэна [254], Уоткинса и Мессмера [255], стр. Точечные вакансии имеют по одному электрону в каждой габридизованной орбитали, и можно ожидать возмимювения реконструкции по тем же причинам, по которым она происходит на поверхности. Ян-теллеровское смещение здесь даже более вероятно, чем на поверхности, так как для точечной вакансии уширение в зоны отсутствует, и теорема Яна - Теллера применяется в этом случае прямо к вырожденному основному состоянию. Уоткинс и Мессмер обнаружили такие спонтанные деформации, которые понижают симметрию вакансии, имеющей в недеформационном состоянии тетраэдри-чесиую симметрию. [42]