Использование - волновая функция
Cтраница 3
Несмотря на то что мы пока не решили, каким образом выразить волновой характер электрона, но тем не менее уверены в том, что это должно быть сделано с помощью волнового уравнения. Это делает необходимым использование волновой функции для описания свойств электрона. [31]
Пока не решено, каким образом выразить волновой характер электрона, но есть уверенность в том, что это должно быть сделано с помощью волнового уравнения. Последнее делает необходимым использование волновой функции для описания свойств электрона. [32]
Несмотря на то что мы пока не решили, каким образом выразить волновой характер электрона, но тем не менее уверены в том, что это должно быть сделано с помощью волнового уравнения. Это делает необходимым использование волновой функции для описания свойств электрона. [33]
Для того чтобы исключить полуцелые орбитальные угловые моменты /, многие учебники налагают условие однозначности; как мы видели, это не является необходимым предположением. Эддингтон [20] рассмотрел возможность использования многозначных волновых функций, а Шредингер [21] показал, что ( при очень общих предположениях) существуют только две возможности: i является или однозначной функцией положения, или двузначной функцией:)) и два значения в данной точке отличаются только знаком. [34]
Следует отметить еще одно обстоятельство. Все вычисление ведется с использованием волновой функции в виде линейной комбинации атомных орбиталей, а при ограниченном базисном наборе такая функция уже вносит существенную ошибку во все последующие вычисления. Заметное улучшение точности результатов требует существенного ( на порядок и больше) увеличения базиса по сравнению с минимальным. Но даже и в этом случае для сложных систем может оказаться ( и часто оказывается), что точно проведенный расчет плохо согласуется с экспериментом. [35]
Антисимметричные орбитальные части исчезают, когда координаты обоих электронов одинаковы, так как значения ф ( 1) и щ ( 2) зависят только от значений координат соответствующих электронов и ф ( 1) и ( 2) должно иметь такое же значение, как ф ( 2) р ( 1), если координаты обоих электронов одинаковы. Таким образом, при использовании волновой функции с антисимметричной орбитальной частью вероятность нахождения обоих электронов в одном и том же месте оказывается равной нулю, а вероятность их нахождения вблизи друг от друга - весьма малой. С другой стороны, волновая функция с симметричной орбитальной частью допускает полное сближение электронов. Если электроны приближены друг к другу, их общая энергия велика, так что энергия состояния, волновая функция которого симметрична в орбитальной части, выше, чем энергия соответствующего состояния с антисимметричной орбитальной частью. Как мы видели, в рассматриваемом случае имеется три состояния с антисимметричными орбитальными частями. Вследствие существования хотя и малого взаимодействия спиновых магнитных моментов и орбитальных магнитных моментов эти три состояния могут характеризоваться слегка отличающимися энергиями, причем последние всегда оказываются меньше, чем энергия состояния с симметричной орбитальной частью. Таким образом, данному возбужденному состоянию з одного из электронов соответствует или простое состояние, включающее только один уровень ( син-гулетный), или сложное, включающее три уровня ( триплет) с несколько меньшей энергией. [36]
Будем в нулевом приближении считать, что плотности электронов па и пь свободных атомов ( ионов) а и b не меняются при взаимном проникновении электронных оболочек. Это предположение соответствует при квантовомеханических расчетах использованию невозмущенных волновых функций. [37]
Концепция переноса заряда может быть описана как с по-мвщью эффективного одноэлектронного гамильтониана, так и с помощью многоэлектронного гамильтиониана, который и входит в наше рассмотрение. Однако смесь нейтрального и ионного состояний предполагает использование коррелированной волновой функции. При переносе какого-то количества заряда от атома благородного газа к другому атому возникает вопрос о спиновом распределении перенесенного заряда. [38]
Можно построить диаграмму, называемую диаграммой Оргела, которая показывает, как расщепляются атомные термы под действием кристаллического поля, увеличивающегося по силе. Расчет расщепления требует квантовомеханического вычисления возмущений с использованием приближенных невозмущенных волновых функций и приближенных величин для возмущающих полей. По этой причине вычисления всегда приближенные. [40]
Согласно вариационному принципу, энергия, вычисленная с использованием произвольной волновой функции, не может быть меньше истинной минимальной энергии системы. [41]
Первый соответствует разлетающимся дейтрону и остаточному ядру, второй - падающему нейтрону и ядру-мишени. То, что интересующее нас соотношение получится, при использовании волновых функций 4го и W указанного выше типа, следует из соображений, впервые высказанных Зоммерфельдом [180, 199 - ; 203] при исследовании им проблемы рассеяния в борновском приближении. [42]
 |
Потенциальная энергия частицы в одномерной потенциальной яме. Потенциал V равен нулю между точками х 0 и х L и внезапно становится бесконечно большим для всех точек с х. О и х L. [43] |
Хотя задача о движении свободной частицы может показаться тривиальной, на самом деле она имеет большое значение. Например, решение квантовомеханической задачи о рассеянии основано на использовании волновой функции свободно движущейся частицы. [44]
Наиболее подходящим для этой цели является волновое уравнение, которое влечет за собой необходимость использования волновой функции. Для известных форм волнового движения можно дать вполне разумную физическую интерпретацию волновой функции, но какой смысл будет иметь волновая функция частицы, сказать не так легко. [45]
Страницы: 1 2 3 4