Cтраница 1
Сферический источник может иметь колебания поверхности более сложные, чем пульсирующие или осциллирующие. В результате этих колебаний возникают звуковые волны, характер которых определяется сложными явлениями дифракции и интерференции волн, исхо-дяш) чх от отдельных участков колеблющейся поверхности. Если поверхность излучателя сферическая, то можно получить точное решение задачи, используя классические методы - математической физики; оно приведено в приложении III данной книги. [1]
Сферический источник излучает равномерно по всем направлениям. Но обычно можно использовать только излучение, испускаемое в определенном телесном угле. [2]
Подобно сферическому источнику ( или стоку) с движением газа вдоль лучей, идущих из центра, можно рассмотреть цилиндрический источник ( сток), в котором газ движется вдоль прямых, нормальных к некоторой оси, и параметры его постоянны на соосных круговых цилиндрических поверхностях. [3]
Реализация сферического источника света приводится ниже. [4]
При изучении сферического источника ( стока) достаточно рассматривать течение внутри конической трубки с вершянэл в точке О и с произвольной фэрмой поперечного сечения. [5]
К ним относятся пульсирующие сферические источники. [6]
Рассматривая каждый объем как сферический источник [ см. формулу (1.26) ], легко сделать вывод, что кратность ослабления излучения защитой должна быть в 4 4 - 9 8 раза больше для камер ПГ, чем для отдельных участков трубной системы. [7]
Таким образом, для сферического источника имеет место замораживание продольной температуры. [8]
Аналитическое решение задачи для сферического источника радиусом R с самопоглощением за плоской защитой является приближенным. [9]
Решению (5.23) соответствует наличие вокруг сферического источника колебаний в пространстве, заполненном жидкостью, отталкивающая частицы сферическая поверхность. [10]
Выражение для скорости потока для сферического источника имеет вид: и ( г) - ф / r2, где г - текущая координата. [11]
В работе [188] рассмотрены модели сферических источников и источников, распределенных на поверхности упругого полупространства, исследованы вопросы согласования источников со средой с точки зрения наилучшего преобразования мощности источника в мощность излучаемых сейсмических волн. В серии работ [20-22, 52, 53] ставится и решается задача разработки эффективного метода формирования остронаправленного излучения в стратифицированном упругом полупространстве посредством варьирования характеристик поверхностных виброисточников. Отмечается, что использование акустической теории антенн, построенной для идеальной однородной акустической среды, в случае упругих стратифицированных сред приводит к большим погрешностям и учет вертикальной неоднородности среды играет важную роль для получения приемлемых на практике результатов. В работе [22] были изучены особенности распределения энергии, поступающей в многослойное упругое полупространство от гармонической поверхностной силовой нагрузки. На основе численного и аналитического исследования многослойных моделей установлено, что в многослойном полупространстве может существовать диапазон частот, в котором возникают обратные волны, характеризующиеся противоположным направлением фазовой и групповой скоростей. Исследовано распределение энергии по глубине и типам волн. Анализируются линии тока энергии, которые могут быть сильно закручены вплоть до образования областей, в которых энергия циркулирует по замкнутым траекториям, и в окрестностях резонансных частот мощность этих внутренних циркулирующих потоков может существенно превышать поток мощности, поступающей от источника. [12]
Выражение для скорости потока для сферического источника имеет вид: v ( r) ф / r2, где г - текущая координата. [13]
Следует также отметить, что вихревая нить принципиально отличается от точечного или сферического источника тем, что vф на полуоси 8 я. Тем самым источник автомодельной закрученной струи не может быть точечным. Впрочем, не исключено, что введение переменной турбулентной вязкости / vr Vr ( 6) способно снять это ограничение. Попытка такого рода предпринята в работе [255], к сожалению, оказавшейся неверной ( см. гл. Тем не менее возможность выполнения условий Г ( 0) Г ( я) 0 за счет подбора функции vr ( 9) в принципе не исключается. Таким образом, хотя реальные струи вовсе не обязательно связывать с точечным или сферическим источниками, последние могут порождать лишь неавтомодельные ламинарные закрученные струи. [14]
Маха, обычно достижимых в акустике, только при достаточно больших размерах сферического источника звука по сравнению с длиной волны. [15]