Cтраница 3
Область ограничена изнутри шаровой поверхностью га. В момент t - Q на поверхности гг действует единичный мгновенный поверхностный сферический источник. [31]
Законность пред-положения о том, что свободную струю можно аппроксимировать сферическим источником, была подтверждена Гранди [178] при исследовании решения уравнения Больцмана для полностью осесимметричной свободной струи. [32]
Напротив ПГ в горизонтальной плоскости точка детектирования должна быть расположена по крайней мере на расстоянии Яо300 см от оси ПГ. Расстояние от центра сферических источников до точки детектирования будет равно 385, 290 и 255 см для камер ПГ, двух крайних участков трубной системы и двух центральных участков трубной системы соответственно. Мощность излучений шести сферических источников: для напорной камеры 1 12 1012 квант / сек, для четырех участков трубной системы 2 9 - 10й; 2 6 - 10; 2 3 - 10 и 1 8 - 10й квант / сек, для сливной камеры ПГ 5 1 - 1011 квант / сек. [33]
Причина кроется в существовании скрытого инварианта [36], не замеченного предшествующими исследователями. Этот инвариант, о котором пойдет речь, делает задачу автомодельной, что ее упрощает. В точной постановке задачу о струе можно рассматривать как частный случай истечения из сферического источника радиуса RO, па котором дано произвольное распределение скоростей при условии покоя на бесконечности. [34]
Предварительно обратимся к следующей задаче. Однородный поток газа движется с постоянной скоростью U в направлении оси к. В этом потоке в момент времени t 0 начинает действовать движущийся вместе с газом сферический источник ( см. § 18 гл. [35]
Уравнение (3.2) описывает поведение сейсмической волны только в ближней зоне, где несущественны эффекты диссипации, дисперсии и слабой нелинейности. На больших расстояниях эти эффекты могут играть существенную роль Уравнение, учитывающее дисперсионно-диссипативные и нелинейные свойства среды для случая сферического источника, выведено в рабо. [36]
Напротив ПГ в горизонтальной плоскости точка детектирования должна быть расположена по крайней мере на расстоянии Яо300 см от оси ПГ. Расстояние от центра сферических источников до точки детектирования будет равно 385, 290 и 255 см для камер ПГ, двух крайних участков трубной системы и двух центральных участков трубной системы соответственно. Мощность излучений шести сферических источников: для напорной камеры 1 12 1012 квант / сек, для четырех участков трубной системы 2 9 - 10й; 2 6 - 10; 2 3 - 10 и 1 8 - 10й квант / сек, для сливной камеры ПГ 5 1 - 1011 квант / сек. [37]
Согласно полученным формулам, объемная плотность электрического заряда в несжимаемой жидкости равна нулю. В этом случае заряд располагается на бесконечности в виде слоя поверхностного заряда. Образование такого слоя становится понятным, если рассмотреть аналогичную задачу для области D, заключенной между сферическим источником г а и сферой г R а, потенциал которой полагается равным нулю. При R - сю эта сфера моделирует бесконечно удаленную область пространства. [38]
I, импульс давления, приложенный в определенном месте жидкости, передается в другие точки со скоростью распространения звука. Если давление мало, то скорость распространения волны давления остается постоянной. При изменении температуры и давления происходит изменение скорости распространения волны. Если волны распространяются от сферического источника, как в случае электроимпульсного подъема, амплитуда давления уменьшается с увеличением расстояния от источника. Это объясняется малым коэффициентом сжимаемости жидкости, поскольку для увеличения скорости в 2 раза по сравнению со скоростью звука в воде давление за фронтом волны должно составлять - 18 000 ат. В то же время, чтобы повысить скорость волны в воздухе в 2 раза по сравнению со звуковой скоростью, давление за фронтом должно быть 4 5 ат. [39]