Сферический источник
Cтраница 2
Соотношения (1.6.2) - (1.6.10) позволяют найти точные решения многих задач об излучении звука сферическими источниками. [16]
Можно представить две концентрические сферические поверхности с постоянным радиальным зазором MX, распространяющиеся от одиночного сферического источника со скоростью звука. В своей ближайшей к k - му источнику точке акустическое возмущение удалено от него на т - dk - MX. Обозначим эти расстояния r k и rtk и назовем их расстояниями от А: - го источника соответственно до переднего и заднего фронтов А: - го импульса. [17]
Использование уравнений (1.82) - (1.85) зависит от понимания пространственных и временных соотношений между импульсами, излученными различными сферическими источниками. При акустических мощностях, применяемых в медицинском диагностическом оборудовании, можно считать, что принцип суперпозиции полей давления источников выполняется. [18]
Можно считать, что и при наличии заторможенной антенны / на достаточно большом от нее расстоянии около малого сферического источника условия такие же, как и в свободном поле. [19]
Точка детектирования захватного излУчения расположенная снаружи защиты реактора, настолько удалена от активной зоны, что последнюю можно рассматривать как сферический источник. [20]
Такая реакция среды на импульсы давления, возникающие в ее объеме, становится понятной, если учесть специфику излучения упругих волн сферическими источниками малых размеров. Наиболее интенсивно излучаются частотные составляющие, для которых реактивная компонента импеданса излучения обращается в нуль. Остальные составляющие создают локальное поле вблизи источника. Поэтому частотный спектр сигнала вне пределов указанного поля сгущен около некоторой частоты, определяемой размерами полости и физическими параметрами среды, что и приводит к колебательному характеру изменения сигнала. [21]
Таким образом, в результате электролитического моделирования фильтрационного потока при работе опробователя-пласта в обсаженной скважине нами получены расчетные формулы Для нахождения приведенного радиуса сферического источника, а также получена графическая зависимость приведенного радиуса сферического источника от отношения глубины перфорационного отверстия к его радиусу. [22]
 |
Упругие типы деформаций. [23] |
Движение продольной волны в однородной безграничной упругой среде представляет собой чередование участков сжатия и растяжения частиц, которые возникают, если в среду поместить сферический источник упругих колебаний. Частота f, которая равна 1Т, представляет собой число сжатий или растяжений, прошедших через данную точку в 1 с. Скорость движения участков сжатия или растяжения v зависит от упругих постоянных и плотности среды. [24]
Таким образом, в результате электролитического моделирования фильтрационного потока при работе опробователя-пласта в обсаженной скважине нами получены расчетные формулы Для нахождения приведенного радиуса сферического источника, а также получена графическая зависимость приведенного радиуса сферического источника от отношения глубины перфорационного отверстия к его радиусу. [25]
Здесь мы имеет дело с распространяющейся слабо затухающей бегущей волной; при частоте 1000 гц средняя амплитуда давления, согласно этой формуле, при AT 1 С составляет 92 дб для плоской волны и 26 дб для сферической волны радиусом 1 м, распространяющейся От сферического источника радиусом 1 мм. [26]
Тоо и выдержки t и T t соответственно; Ц (, xs i - линейные коэффициенты ослабления в бетоне и самопоглощения в уране соответственно, см-1; е 1, В ( Ef, [ lid) - функция ослабления и фактор накопления Y-излучения точечного источника в бетоне; R - расстояние от источника до детектора ( 400 см), а - радиус источника ( вместо обычного цилиндрического принимается эквивалентный ему сферический источник радиусом о 2 33 см); К - гамма-постоянная радия после 0 5 мм Pi, равная 8 4 р-смг / ( ч-мг-экв Ra); 106-множитель, учитывающий переход от р / ч к мр / ч и от г-же Ra к мг-экв Ra; / ( ц8, га) - коэффициент самопоглощения Y-излучения г - й энергии в материале сферического ( шарового) источника, характеризующий долю излучения, вышедшую из источника, по отношению к излучению того же источника без самопоглощения. [27]
В этих работах используются моментиые уравнения. Для сферического источника качественные результаты совпадают с описанными выше. [28]
Очевидно, значение р при г О физически бессмысленно, так как обращается в бесконечность. Ситуация проясняется, если ввести радиус конечного сферического источника: кстати, такой источник и должен реально существовать. [29]
Эти две величины связаны между собой, но формула, выражающая эту связь, очень сложна, когда кривые распределения имеют неправильный вид, как в случае трансформатора. В первом приближении трансформатор можно считать сферическим источником ( по крайней мере для низкочастотных составляющих) и, следовательно, звуковое давление изменяется обратно пропорционально расстоянию от рассматриваемой точки до центра трансформатора. Если трансформатор имеет большие размеры, то его можно отнести к цилиндрическим источникам и вблизи него ослабление будет равно 3 дБ для каждого удвоения расстояния. [30]
Страницы: 1 2 3