Виртуальный источник

Cтраница 2

Поэтому соответственные лучи, например 1 и 2, исходящие от виртуальных источников А и В ( рис. 154, б), и лучи 2 и 3, исходящие от виртуальных источников В и С, хотя и испускаются из соответственных точек соседних углубления и выступа, но отличаются друг от друга по фазе на разные величины. [16]

Большинство аналитических методов, используемых для расчета концентраций в выбросах из труб, включает использование виртуального или эквивалентного источника, показанного на риа. Высота виртуального источника получается добавлением члена Ah, обусловленного подъемом струи, к действительной высоте трубы А. [17]

Если человек слушает одну и ту же передачу от двух одинаковых источников звука, расположенных на равных расстояниях от него, и расстояние между источниками звука значительно меньше расстояния от слушателя ( по крайней мере, в 3 - 5 раз), то при одинаковом уровне звучания источников звука виртуальный1 источник звука находится на середине между источниками звука. При неодинаковых уровнях звучания виртуальный источник звука смещается в сторону источника звука с более высоким уровнем звучания. [18]

При достаточно малых значениях А6 можно считать, что все виртуальные источники одной элементарной полоски излучают волны, которые при заданном угле ф подходят к линзе без разности хода. Поскольку тонкая линза не изменяет фазы проходящих через нее волн, то эти волны придут к соответствующей точке экрана также без сдвига по фазе. Обозначим а - - разность фаз между волнами от двух соседних элементарных полосок; а, - амплитуду результирующей волны, излучаемой одной полоской. Очевидно, результат векторного сложения будет тем точнее, чем меньше ширина Аи каждой элементарной полоски и соответственно чем больше нисло г таких полосок. [19]

В этом случае разность фаз в - разность фаз между лучами, идущими от крайних виртуальных источников щели - должна быть равной четному числу я. [20]

В задачах, связанных с дифракцией света, используется теория Френеля - Гюйгенса. Согласно этой теории, любая точка пространства, до которой дошел фронт волны, представляет собой вторичный ( виртуальный) источник; все виртуальные источники когерентны; наблюдаемое распределение интенсивности есть результат интерференции вторичных волн. Метод зон Френеля и векторное сложение колебаний, используемые при решении задач, естественно приводят к тому, что расчет дифракционной картины является приближенным. [21]

Вблизи вершины возникает чрезвычайно высокое электростатическое поле, следствием которого является относительно высокий ( 1 мА) ток эмиссии. Электроны как бы эмитируются из очень маленького виртуального источника позади вершины. Радиус виртуального источника пропорционален радиусу вершины и квадратному корню относительного разброса энергии Для радиуса вершины 0 1 мкм и относительного разброса энергии 10 - 4 радиус виртуального источника приблизительно равен 1 нм. [22]

Тот факт, что потери на излучение можно относить скорее к потерям в линии, чем к потерям в нагрузке, противоречит описанию волны одиночного провода, данному Губо [5] для длинных проволочных линий. Очевидно, что для коротких отрезков потери на излучение возрастают с увеличением длины линии, так как волна расходится от площади излучения в неограниченном поперечном сечении, зависящем от вида распространения. По существу, излучающее устройство, будь то рупор или отражающая пластинка, может рассматриваться как антенна с хорошей характеристикой направленности, виртуальный источник питания которой находится далеко позади нее. [24]

Влияние запаздывающего повторения сигнала на локализацию виртуального источника сигнала. [26]

Если же повысить уровень запаздывающего сигнала, то можно добиться того, что оба источника звука будут восприниматься раздельно даже при запаздывании менее 50 мс. На рис. 2.24 дано необходимое повышение уровня запаздывающего сигнала в зависимости от временной задержки. По оси ординат дана разность уровней задержанного и основного сигналов. При временной задержке 50 см достаточна разница между ними в 6 дБ; при задержке свыше 50 мс запаздывающий сигнал ощущается как эхо; при задержке менее 5 мс наблюдается неустойчивый режим: виртуальный источник звука совпадает то с основным источником, то с источником задержанного сигнала. [27]

Задача идентификации небольших течей в вакуумной камере усложняется обычно наличием так называемых виртуальных течей, также дающих вклад в атмосферу остаточных газов. Эти течи обусловлены небольшими объемами газа, захваченного в карманы внутри самой системы и медленно выделяющегося из них при снижении давления в камере. Источниками виртуальных течей могут быть глухие резьбовые отверстия с винтами, из которых газ просачивается в вакуум, некачественно выполненные спаи или уплотнения с двойными прокладками, а также другие детали элементов, изолирующие некоторый объем газа, связанный с высоким вакуумом через очень узкие отверстия. Ответственными за аномально высокое давление остаточных газов могут стать также и материалы, обладающие большой адсорбционной емкостью, например, смазка, активно сорбирующая газы, или пористые материалы, равно как и некоторые сорта керамики или дерево, случайно оставленное в системе. Поиск действительной течи при наличии в системе виртуальных источников может оказаться очень продолжительным и безуспешным. Таким образом, первоочередной задачей поиска является обнаружение именно виртуальных течей. К сожалению, проблема разделения течей является очень трудной. [28]

Катодная линза. [29]

Однако в большинстве приборов катодная поверхность искривлена. В простейшем случае он имеет форму сферической крышки, но в основном используются нитевидные и точечные катоды. Анализировать такие источники электронов очень трудно. Даже определение распределения поля - задача чрезвычайно сложная вследствие большой напряженности поля вблизи поверхности катода. Поэтому широко распространена практика, когда предполагают, что все падение потенциала происходит вблизи поверхности, и, следовательно, дальше частицы движутся в области, свободной от поля, по прямолинейным траекториям, исходящим из виртуального источника. [30]

Страницы: 1 2 3