Cтраница 3
Следовательно, при суммировании всех элементарных векторов а -, каждый из которых стремится к нулю, получится полуокружность, длина которой LJ. Если считать, что начальная фаза колебаний, приходящих в точку М от центра первой зоны, равна нулю, то окружность будет располагаться так, как на рис. 149, а, результирующая амплитуда А1 равна диаметру этой полуокружности. Если проделать подобное построение для второй зоны, то вновь получится полуокружность, располагающаяся так, как показано на рис. 149, а пунктиром. Причем полуокружности, соответствующие четным и нечетным зонам, будут располагаться так же, как L2 и Ьг соответственно. Согласно теории Френеля, амплитуда вторичных волн, излучаемых виртуальными источниками, прямо пропорциональна косинусу угла между нормалью к фронту волны и лучом, идущим от виртуального источника к точке наблюдения. [31]
Следовательно, при суммировании всех элементарных векторов а -, каждый из которых стремится к нулю, получится полуокружность, длина которой LJ. Если считать, что начальная фаза колебаний, приходящих в точку М от центра первой зоны, равна нулю, то окружность будет располагаться так, как на рис. 149, а, результирующая амплитуда А1 равна диаметру этой полуокружности. Если проделать подобное построение для второй зоны, то вновь получится полуокружность, располагающаяся так, как показано на рис. 149, а пунктиром. Причем полуокружности, соответствующие четным и нечетным зонам, будут располагаться так же, как L2 и Ьг соответственно. Согласно теории Френеля, амплитуда вторичных волн, излучаемых виртуальными источниками, прямо пропорциональна косинусу угла между нормалью к фронту волны и лучом, идущим от виртуального источника к точке наблюдения. [32]