Cтраница 1
Кулоновская калибровка удобна в нерелятивистских задачах, так как магнитное взаимодействие частиц в среде мало по сравнению с электрическим. Поле излучения, которое входит в среду, чисто поперечное и описывается векторным потенциалом А. В среде эти поля, вообще говоря, перемешаны, но если внешнее поле мало по сравнению с внутриатомными полями, то взаимодействие между частицами, обусловливающее само существование среды, остается в нулевом приближении чисто кулоновским. Кулоновская калибровка, позволяя написать это взаимодействие в явном виде (1.12), дает возможность сразу выделить нулевое приближение задачи - система частиц в отсутствие внешних полей - и поэтому удобна при конкретных расчетах. [1]
Использование кулоновской калибровки не изменяет физического смысла решений уравнений Максвелла, хотя и не обладает явной релятивистской инвариантностью. Если, например, источник электромагнитного поля находится в той же системе отсчета, что и наблюдатель, то исследование этого поля с помощью кулоновской калибровки часто упрощается. [2]
Вследствие кулоновской калибровки второй член в правой части исчезает: Следует отметить, что в окончательной ( несимметричной) записи оператор ра. [3]
Используя кулоновскую калибровку, в которой AT и А совпадают, мы просто избегаем необходимости различать их. [4]
В кулоновской калибровке выражение (1.6) для электрического поля автоматически дает разбиение поля на потенциальную и вихревую ( удовлетворяющую условию dive 0) части. [5]
Более того, кулоновская калибровка вносит дополнительные усложнения. [6]
Таким образом, кулоновская калибровка разделяет поле на поперечную, описываемую потенциалом А, и продольную, описываемую потенциалом ф, части. [7]
А задано в кулоновской калибровке. [8]
Указанный выбор называют обычно кулоновской калибровкой по причине, которая выяснится в гл. [9]
В отличие от случая кулоновской калибровки, когда асимптотические состояния включали лишь трехмерно поперечные кванты, теперь пространство асимптотических состояний содержит наряду с поперечными также и продольные кванты. [10]
Ясно, что условие кулоновской калибровки (2.8) не имеет инвариантного смысла. [11]
Как видно, в кулоновской калибровке электромагнитное поле удовлетворяет условию поперечности в обычном ( трехмерном) смысле. Фактическое сведение 4-компонентного поля к двухкомпонентному, происходящее вследствие градиентной инвариантности, тесно связано с равенством нулю массы покоя частиц поля - фотонов. Именно в силу этого важного свойства в уравнениях поля содержатся лишь производные от Av и возникает свойство калибровочной инвариантности электромагнитного поля. [12]
Недостатком диаграммной техники в кулоновской калибровке является отсутствие явной релятивистской инвариантности. [13]
Процедура квантования электромагнитного поля в кулоновской калибровке достаточно проста, поскольку есть только поперечные фотоны. Напротив, в лоренцовой калибровке, которая включает и продольное направление, и скалярный потенциал, появляются и продольные, и скалярные фотоны. В этом случае процедура квантования является более сложной, и мы должны следовать методу Гупта и Блейлера. [14]
Для наглядности Ма приведено в кулоновской калибровке, однако это не нарушает калибровочную инвариантность последующего вывода, так как явный вид Уво нигде не используется, а оператор возмущения Ж имеет вид (4.5) при любой калибровке. Окончательный же результат (5.6) - (5.7) будет получен в явно калибровочно инвариантном виде и вообще не содержит потенциалов. [15]