Кулоновская калибровка

Cтраница 2

В отличие от диаграммной техники в кулоновской калибровке, в калибровке Лй 0 отсутствуют вершины, порожденные det Mc, что несколько упрощает вид взаимодействия. Однако отсутствие явной трансляционной инвариантности сильно затрудняет практические вычисления и служит серьезным препятствием для последовательного проведения программы перенормировок, которая будет обсуждаться в следующей главе. [16]

Нековариантный метод s теории струны аналогичен квантованию электромагнитного поля в кулоновской калибровке, ковариантный подход является аналогом метода Ферми в квантовой электродинамике. [17]

Мы начинаем с уравнений Максвелла, описываем электромагнитное поле в кулоновской калибровке с помощью векторного потенциала, выделяя в нем фактор, который зависит от времени и определяется уравнением для осциллятора, и пространственную часть, которая подчиняется уравнению Гельмгольца. Граничные условия, накладываемые резонатором, вместе с уравнением Гельмгольца задают пространственную структуру электромагнитного поля. Они определяют его моды. Квантование связано с той частью, которая зависит от времени, и проявляется как осцилляторные возбуждения этих мод. [18]

Ьц - ( 0, - iv), то получим широко известную кулоновскую калибровку, в которой. [19]

Следовательно, вектор е должен быть ортогонален направлению распространения, другими словами, кулоновская калибровка означает по-перечность волны. [20]

Из сравнения с формулами (2.8) и (2.9) видно, что в ходе вычисления совершен переход к кулоновской калибровке потенциалов. [21]

Очевидно, что среднее значение любой наблюдаемой в физическом состоянии также определяется лишь трехмерно поперечным сектором и совпадает с соответствующим средним в кулоновской калибровке. Это следует из того, что наблюдаемые величины калибровочно инвариантны и, следовательно, соответствующие операторы коммутируют с генератором BRS-преобразования. [22]

Для решения проблемы электромагнитных шумов был предложен код [ Morse, Nielson, 1971 ], использующий потенциалы ( А, ф) в кулоновской калибровке. [23]

Необходимо найти другое релятивистски инвариантное условие, которое, с одной стороны, обеспечивало бы отсутствие отрицательных вероятностей и совпадение наблюдаемых величин с соответствующими величинами в кулоновской калибровке и в то же время сохранялось бы в процессе эволюции. Сформулировать такое условие позволяет инвариантность эффективного действия относительно преобразований (7.35) - (7.37), которые принято называть BRS ( Бекки - Рюэ - Стора) - преобразова-ниями. [24]

Внешнее поле Ае, ф ( е в гамильтониане (2.7) может быть использовано в любой калибровке, даже если поле А, связанное с частицами среды, применяется в кулоновской калибровке. [25]

Следовательно, колебания электрического поля являются поперечными. Вот почему иногда кулоновскую калибровку называют поперечной калибровкой. [26]

То же самое имеет место в реальном мире. Итак, в кулоновской калибровке природа электромагнитного поля проявляется наиболее прозрачным образом. Поэтому мы рассмотрим квантование в данной калибровке. [27]

Уравнения Максвелла. [28]

A 0, получаем кулоновскую калибровку, а если V. A ( 1 / с2) ( df / dt) 0, получаем калибровку Лоренца. [29]

Квантование электромагнитного поля сопряжено с трудностями, которые связаны с калибровочной инвариантностью. Процедура квантования излагается как в кулоновской калибровке, когда имеются только два физических ( поперечных) состояния поляризации, так и в лоренцевой калибровке, когда фигурируют все четыре состояния и формализм является лоренц-ковариантным. Трудности, возникающие при этом, разрешаются методом Гуты - Блейлера. [30]

Страницы: 1 2 3