Внутри ионизационная камера

Cтраница 1

Электрическое поле внутри ионизационной камеры ( без отталкивателя) имеет более сложный характер. Если не рассматривать пространственного заряда, образующегося при ионизации молекул газа, то оно обусловлено ускоряющим полем, проникающим в ионизационную камеру через нижнюю щель. На рис. 4 - 4 дана картина электрического поля в плоскости симметрии ионного источника без учета пространственного заряда электронов и ионов, снятая экспериментально методом электролитической ванны. [1]

Неоднородность магнитного поля внутри ионизационной камеры обусловлена, с одной стороны, неоднородностью внешнего магнитного поля, используемого для коллимации электронного пучка. Например, в приборах секторного типа для коллимации применяются небольшие постоянные магниты, которые создают неоднородное поле. Однако надо иметь в виду, что с рассматриваемой точки зрения нас должна интересовать неоднородность лишь в небольшой области пространства, занятой электронным пучком. Эта область имеет размеры приблизительно 1 5X6X12 мм3, причем длинная сторона этого параллелепипеда расположена вдоль магнитного поля. В то же время магнитное поле создается между круглыми плоскопараллельными полюсами диаметром 35 - 40 мм, находящимися на расстоянии 35 - 40 мм. Эти соображения позволяют считать, что неоднородность внешнего магнитного поля не может вызвать существенного искажения электронной траектории. [2]

Проведение процесса аэрозолеобразования внутри ионизационной камеры в некоторой степени упрощает задачу формирования аэрозолей оптимальных размеров, сводя ее к экспериментальному подбору скоростей потоков анализируемого газа и паров реагента для данной конструкции камеры. [3]

Теоретический анализ траектории электронов внутри ионизационной камеры очень затруднен вследствие неоднородности как коллимирующего магнитного поля, так и вытягивающего электростатического поля. Поэтому точный расчет положения электронного пучка внутри ионизационной камеры невозможен. [4]

Хороший способ соединения предусилителя с основным усилителем и камерой. [5]

Для подсоединения к электродам внутри ионизационной камеры необходимо провести провода через оболочку камеры, что ставит задачу соединения различных частей камеры без распайки уже собранных деталей. С этой целью могут быть использованы коммерческие припои с различными точками плавления. [6]

Изменение в составе газа внутри ионизационной камеры уменьшается, если отношение распространенностей изотопов в новом образце очень близко к отношению в ранее исследовавшемся образце. Это свидетельствует о возможности применения при анализах эталонного образца, по составу близкого к исследуемому. [7]

Кроме проникающего электрического поля, внутри ионизационной камеры существует также поле пространственного заряда, образованное заряженными частицами. В результате совместного действия всех частиц образуется результирующее поле пространственного заряда, накладывающееся на электростатическое поле, проникающее в ионизационную камеру. [8]

Кривая распределения бета-частиц по энергиям. [9]

Очень часто источники а-излучения при измерениях помещаются внутри ионизационной камеры. [10]

В других случаях при измерении потенциалов ионизации радикалов их получают внутри ионизационной камеры. Например, Уолдрон [2105] описывает источник, который содержит, наряду с вольфрамовой нитью для образования бомбардирующих электронов, платиновую проволоку, помещенную на пути вводимого образца. [11]

Изменение электростатического ускоряющего напряжения или магнитного поля приводит к изменению поля внутри ионизационной камеры; последняя в свою очередь вызывает смещение электронного пучка, в результате чего могут быть ошибки. Однако показано [109], что колебания магнитного или электростатического полей приводят к незначительным систематическим ошибкам при измерении относительного содержания различных ионов. Смещение электронного пучка и изменение условий образования объемного заряда [104] являются причиной того, что в источнике ионы образуются в различных точках, а это в свою очередь обусловливает дискриминацию, появляющуюся вследствие изменения эффективного телесного угла выхода ионов, стягиваемого выходной щелью источника. [12]

Схема время-пролетного масс-спектрометра. [13]

Во время пролета в ионизационной камере такого электронного пакета часть нейтральных молекул газа ионизируется, вследствие чего внутри ионизационной камеры образуется ионное облако. Под действием этого импульса ионы выталкиваются через сетку выходного отверстия ионизационной камеры в ускоряющий промежуток У, где действует ускоряющее электрическое напряжение / уск. Проходя ускоряющий участок, ионы получают одинаковую энергию WeUycK, где е - заряд иона. [14]

Так были названы [24] методы измерения констант скорости ионно-мо-лекулярных реакций, когда и первичный, и вторичный ион образуются внутри ионизационной камеры в ионном источнике масс-спектрометра, причем вторичные ионы выявляют, следя за зависимостью тока ионов разных масс от давления, а первичные ионы, ответственные за появление данных вторичных ионов, обнаруживают, изучая сравнительным образом зависимость от энергии ионизующего агента ( электронов или фотонов) тока первичных и вторичных ионов. Большей частью совпадение потенциала появления первичных и вторичных ионов и указывает на то, что данные вторичные ионы происходятиз данных первичных. Этот же подход позволяет получить константу скорости для невозбужденного первичного иона. В полном объеме такая совокупность действий используется, к сожалению, редко. Особенностью метода внутренней непрерывной ионизации ( в отличие от импульсной - см. ниже) является непрерывно существующее внутри реакционной области электрическое поле, вытягивающее ионы. Из-за этого ионы имеют некоторый разброс по энергиям со средней энергией в большинстве работ порядка немногих десятых электронвольта. [15]

Страницы: 1 2 3