Длина - волна - генерация
Cтраница 2
В лазерах, излучающих на электронно-колебательных переходах, изменение длины волны генерации может осуществляться и внесением в резонатор дисперсионных элементов. [16]
Изменяя параметры раствора или применяемой аппаратуры, можно плавно перестраивать длину волны генерации на одном и том же веществе в области нескольких десятков нанометров. Это дает возможность использовать лазеры на органических соединениях как источники когерентного излучения с непрерывно перестраиваемой частотой. [17]
Зеркала находятся друг от друга на расстоянии 0 75 м, длина волны генерации равна 415 нм. [18]
Их достоинство состоит в том, что эти лазеры допускают перестройку длины волны генерации в широком диапазоне, в том числе в ультрафиолетовом и инфракрасном областях длин волн, где проблема перестройки длины волны является все еще острой. Из-за небольших интенсивно-стей генерируемого излучения проблема охлаждения активных элементов до сих пор еще не становилась актуальной, но с ростом интенсивно-стей накачки и генерации оптимальное решение проблемы охлаждения, безусловно, окажется важным. На наш взгляд, одним из направлений поиска такого решения является лазерное охлаждение. Напомним, что к настоящему времени уже поставлены эксперименты по лазерному охлаждению тяжелометаллического стекла, легированного ионами трехвалентного иттербия ( Yb3) [15] и тулия ( Тт3) [16], причем рекордное понижение температуры достигало значения 88, начиная от комнатной температуры. Разумеется, хотя бы частичная реализация сценария лазерного охлаждения в активных элементах твердотельных лазеров, сделала бы их функционирование крайне благоприятным. Например, это исключило бы необходимость использовать в конструкции лазера неудобные внешние элементы охлаждения, которые заменяются внутренними - охлаждающими примесями. Наше внимание к этой задаче было стимулировано обнаруженным В. В. Семашко, А. К. Наумовым, Р. Ю. Абдулсабировым и С. Л. Кораблевой обстоятельством, заключающемся в том, что для предотвращения центров окраски в активных элементах твердотельных лазеров, появляющихся под действием интенсивной накачки, эти активные элементы необходимо дополнительно легировать ионами трехвалентного иттербия. [19]
Сравнительная простота картины распределения поля в резонаторе с диэлектрическим волноводом облегчает определение длины волны генерации и обнаружение наличия излучения одновременно на нескольких линиях. [20]
 |
Лазеры на центрах окраски в ионных кристаллах. [21] |
Твердотельные лазеры на центрах окраски в ионных кристаллах обладают: широкой областью длин волн генерации 0 7 - 3 3 мкм, высокой стабильностью частоты и малой шириной генерируемого спектра, возможностью работы в импульсно-периодическом и непрерывном режимах, высоким КПД. [22]
Толщина стенок диэлектрической лазерной трубки ГЛОН должна быть велика по сравнению с длиной волны генерации, а коэффициент поглощения ее материала достаточен, чтобы считать часть энергии, выходящую за пределы полого канала трубки, полностью поглощенной и толщину стенок трубки бесконечной. [23]
К настоящему времени работа ЛСЭ была продемонстрирована во всем мире на нескольких устройствах ( более 10), причем длины волн генерации лежали в диапазоне от миллиметровых волн вплоть до зеленой области спектра. На различных этапах разработки сейчас находится значительно большее число таких лазеров. Все они требуют крупных установок, поскольку для их работы необходимо использовать достаточно большие ускорители электронных пучков. [24]
 |
Зависимость R ( r, обеспечивающая в резонаторе источника накачки ( СО2 - лазер распределение UH ( г, указанное на. [25] |
А в такой универсальной схеме ГЛОН ( рис. - 3.12) появляются возможности создания источника с широкой перестройкой как по длине волны генерации, так и по распределению поля излучения. Именно такие источники будут привлекать разработчиков и конструкторов во многих прикладных задачах. В йастоящее время основные усилия исследователей направлены на увеличение энергетической эффективности лазеров с оптической накачкой. Одним из основных путей в решении этой проблемы является использование в ГЛОН волноводных лазеров. Если говорить о лазерах с определенными пространственными характеристиками излучения, то для волноводных резонаторов значительно сложнее получать заданные характеристики излучения указанным выше способом, так как в формировании поля в таком резонаторе участвуют и стенки диэлектрических волноводов; если для этих целей использовать цнешние селективные устройства ( например, аподизированные диафрагмы), то выигрыш в энергетической эффективности ( интегральное излучение) волноводных систем может быть значительно снижен в задачах ГЛОН ( характеристики излучения, заданного по сравнению с лазерами, использующими открытые резонаторы), у которых зеркала имеют переменные коэффициенты отражения. Это последнее утверждение относится к F / - лазерам и требует безусловно всесторонней проверки в эксперименте. [26]
В этом эксперименте использовался лазер на центрах окраски, работающий в режиме синхронизации мод ( длительность импульсов TFWHM - 1 пс); длина волны генерации 1 55 мкм, что находится в области минимальных потерь световода. [28]
В этом эксперименте использовался лазер на центрах окраски, работающий в режиме синхронизации мод ( длительность импульсов TFWHM - 7 пс); длина волны генерации 1 55 мкм, что находится в области минимальных потерь световода. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5