Кинематическая картина
Cтраница 2
 |
Перемещения в грунте при осевом смещении трубопровода. а недилатантный закон течения. б ассоциированный.| Зависимость силы сопротивления грунта от осевого смещения трубы. [16] |
Как видно из рис. 4.16 кинематические картины поведения грунта существенно различаются. [17]
Уравнения двумерных течений (164.15) описывают кинематическую картину течений. Динамическая картина при тех условиях, которые сформулированы в начале пункта, будет описываться при нестационарных течениях лнтегралом Коши и при стационарных течениях интегралом Бернулли - Эйлера. [18]
Разрешение указанной задачи Дирихле дает кинематическую картину течения. Если последняя известна, то давление в жидкости или динамическую картину движения находят, пользуясь интегралом Бернулли - Эйлера. [19]
Эксперименты показывают, что при возникновении пластичности кинематическая картина деформаций вала остается неизменной - сечения остаются плоскими, радиальные направления до деформации остаются радиальными и после деформации. [21]
Из приведенного примера легко представить себе и кинематическую картину распределения поля скоростей, если принять ассоциированный закон течения и пре -; небречь упругими деформациями. [22]
Из приведенного примера легко представить себе и кинематическую картину распределения поля скоростей, если принять ассоциированный закон течения и пренебречь упругими деформациями. Из ассоциированного закона вытекают равенства 8i0, у 0, где ej, у - соответствующие компоненты скорости деформации. Поэтому, если решетка неподвижна, скорости частиц в докритическом состоянии во всем теле будут нулевыми; при переходе через критическое состояние равновесие столбика BE нарушается. [23]
Следует отметить аналогию между описанной картиной теплопроводности и кинематической картиной плоского течения невязкой жидкости. Изотермам соответствуют там линии постоянного потенциала скорости, линиям теплового тока - скорость течения жидкости. Некоторые практические соображения по поводу другой аналогии, а именно: между теплопроводностью и прохождением электрического тока, будут приведены ниже. [24]
Однако этот вопрос сравнительно просто решается на основании рассмотрения кинематической картины возмущенного движения. В возмущенном движении фаза очередного соударения может отличаться от расчетной. Однако независимо от изменения этой фазы обе массы после соударения будут всегда двигаться совместно вплоть до момента достижения максимальной скорости. [25]
Анализ этой картины также доступен при соответствующей модернизации геометрического представления кинематической картины образования потока Q. При четном п суммарные потоки от четных s приобретают действующие значения. [26]
Следует указать на полную аналогию между описанной картиной теплопроводности и кинематической картиной плоского течения невязкой жидкости. Изотермам соответствуют там линии постоянного потенциала скорости, линиям теплового тока - линии функции тока и вектору теплового тока - скорость течения жидкости. Подобно тому как перемещение жидкого элемента происходит в направлении местной скорости, распространение тепла идет вдоль вектора теплового тока, и это направление является действительным направлением теплопроводности. Применительно к другим направлениям речь может идти не более чем о проекциях скорости или проекциях вектора теплового тока, причем эти проекции, взятые в отдельности, не дают представления об истинном перемещении жидкости или истинном переносе тепла в пространстве. Только располагая двумя проекциями ( в случае плоской задачи) или тремя проекциями ( в пространственном поле) можно определить действительную скорость жидкости и, соответственно, вектор теплового тока q0, дающий по направлению и по величине полный эффект переноса теплоты путем теплопроводности. [27]
Из сказанного следует, что степень увеличения поверхности раздела можно оценить, если известна кинематическая картина процесса смешения ( характер расположения линий тока в рабочем объеме смесителя) и исходная ориентация поверхности раздела перемешиваемых ингредиентов по отношению к вектору смещения. [28]
При рассмотрении плоской задачи для несжимаемой жидкости мы прежде всего обратим внимание на построение кинематической картины течения при обтекании неподвижного тела или при движении тела в покоящейся жидкости. Построив кинематическую картину течения, мы можем, применяя интеграл Бернулли для установившегося движения и интеграл Коши ( Ла-гранжа) для неустановившегося, сделать расчет сил давлений на обтекаемое тело. [29]
Однако, как было объяснено в предыдущем параграфе, деформация сдвига не исчерпывает в данном случае кинематическую картину. [30]
Страницы: 1 2 3 4