Cтраница 4
Таким образом, задача о поступательном плоскопараллельном движении тела сводится к изучению обтекания жидкостью заданного контура плоским поступательным потоком. Последний называется набегающим потоком. Установление кинематической картины движения сводится к определению потенциала скорости ф или функции тока if, которые удовлетворяют уравнению Лапласа. [46]
Так как при конформном преобразовании циркуляции по соответствующим контурам неизменна, то формула (165.51) определяет циркуляцию по крыловому профилю. Соответствующий вихрь называется присоединенным. Таким образом, кинематическая картина обтекания крылового профиля полностью решается, если известно его конформное преобразование па окружность. [47]
Опыты по пластическому деформированию полосы свидетельствуют, что гипотеза практически пригодна при деформациях порядка десятков процентов. На рис. 8 / il показаны полосы ( риски), нанесенные на боковой поверхности стержня при изгибе па круглой оправке; после значительного изгиба риски остаются прямыми. Гипотеза плоских сечении связана с кинематической картиной деформации при изгибе изотропных материалов. Практически установлено, что она применима при работе материала в стадии пластичности л ползучести. [48]
Конечно, описываемая нами картина движения в данном случае не так очевидна, как в случае обыкновенного взрыва. Необходимо указать, что эта картина движения наукой установлена не сразу. В данном случае читателю надо проверить динамически возможность описанной кинематической картины движения. Здесь уместно указать, что физика всегда пользуется методом создания модели движения и дальнейшим ее математическим обоснованием. [49]
Таким образом, приходим к заключению, что эту функцию выполняет мелкомасштабная турбулентность. Необычность данного явления состоит в том, что касательные напряжения, способствующие закрутке осевого потока, являются опосредствованной причиной возникновения напряжений, действующих в обратном направлении. Наличие таких взаимно противоположных эффектов должно сказываться и на кинематической картине течения. В первую очередь это приводит к тому, что в профиле окружной скорости в зоне разделения вихрей должна существовать относительно большая область, где производная dV / дг близка к нулю. Еще более важно, что связь между радиальными пульсациями крупных вихрей и осевой скоростью свидетельствует о корреляции между профилями осевой и окружной скоростей. Фактически это сводится к тому, что область Кф const должна соответствовать области, где производная dVJdr - максимальна. Следовательно, принцип суперпозиции осевого и окружного движения, используемый в расчетах, несовместимы с принятыми физическими предположениями, более того, именно отсутствие такой суперпозиции и является ключевым при анализе газодинамических характеристик потока в вихревой трубе. [50]
На практике встречается большое число разнообразных задач, в которых теплообмен происходит в условиях вынужденного движения теплоносителя. Они различаются по геометрической форме и конфигурации систем, в которых протекает процесс теплообмена, по кинематической картине и режиму течения потока. Различными могут быть также сами теплоносители - жидкости и газы. Однако для всех таких процессов условия подобия имеют единообразный, универсальный вид, определяемый теорией подобия. [51]
При вдавливании пластический материал выпучится, поверхность выпученного материала Ф ( 2 /) неизвестна и подлежит определению. На границе лезвия касательные напряжения равны нулю, на поверхности Ф равны нулю нормальные и касательные напряжения. Так как в граничные условия для напряжений входит уравнение неизвестной поверхности Ф, то решение задачи в данном случае приходится начинать с определения кинематической картины явления. Граничные условия для скоростей перемещений находятся из следующих условий. [52]
Анализ экспериментальных кривых / ( /) и p ( t), полученных в неизотермических условиях, показал, что на некотором начальном участке заполнения канала они весьма мало отличаются от аналогичных кривых, зарегистрированных в изотермическом режиме заполнения канала при прочих равных условиях. С ростом длины затекания сравниваемые кривые начинают несколько различаться: амплитуда колебаний давления при неизотермичсском течении убывает по длине потока быстрее, чем при изотермическом режиме, а темп перемещения фронта потока в неизотермических условиях по сравнению с изотермическими становится более медленным; при некотором значении / max течение прекращается, в то время как при изотермическом режиме длина затекания не имеет предела. Участок течения, в пределах которого неизотермические и изотермические кривые / ( /) и p ( t) незначительно отличаются друг от друга, составляет, как правило, 70 - 80 % от / шах - Подобная же кинематическая картина наблюдается и при сопоставлении квазистационарных неизотермических и изотермических режимов заполнения канала. [53]