Средняя длина - свободный пробег - электрон
Cтраница 1
Средняя длина свободного пробега электронов при давлении 10 - 2 мм рт. ст. равна 43 мм. [1]
Средняя длина свободного пробега электронов определяется, как и в случае металлов, рассеянием электронов примесями и колебаниями решетки. [2]
 |
Состав азотной плазмы при атмосферном давлении в зависимости от температуры ( Буш и Финкельнбург [ Л. l d ]. [3] |
Средняя длина свободного пробега электронов существенно изменяется в зависимости от состояния газа. За счет того, что электроны и положительные ионы притягиваются кулоновыми силами с большим радиусом действия, эффективное сечение иона при столкновении его с электроном значительно больше, чем у нейтрального атома или молекулы. [4]
 |
Зависимость Нием переходных, аг 3 67 - 10 - 3 1 / К. Ано. [5] |
Средняя длина свободного пробега электрона обратно пропорциональна концентрации фононов. [6]
Средняя длина свободного пробега электронов при рассеянии на тепловых колебаниях решетки должна быть, очевидно, обратно пропорциональна концентрации фононов: А фоо 1 / иф. [7]
Средняя длина свободного пробега электрона в пеоне составляет 7 9 - 10 - 4 м при Г300 К и р 133 Па. Определить минимальную напряженность электрического ноля, при которой электрон на длине свободного пробега достигнет энергии ионизации неона. [8]
Средняя длина свободного пробега электронов много меньше размеров сосуда, в котором они заключены. [9]
Средняя длина свободного пробега электронов ( Х3) приближенно может быть получена из толщины dK области при-катодного падения у холодного катода газоразрядного прибора; действительно, Ке-ак. По величине Яе судят о давлении газа в лампе [ уравнения ( 182) и ( 180в) ]; поэтому этот метод часто применяют для сравнительных оценок давления в разборных газоразрядных трубках. [10]
Одновременно средняя длина свободного пробега электрона возрастает, так что она может стать больше глубины скин-слоя. В таких условиях скин-эффект называется аномальным. За время одного свободного пробега электрон будет двигаться через области с разной напряженностью поля. Поэтому при расчете вклада свободного электрона в поляризованность металла действующее на него электрическое поле нельзя считать однородным. В результате оказывается, что при низких температурах макроскопическая теория применима в области достаточно низких частот, когда глубина скин-слоя значительно больше длины свободного пробега, и в области высоких частот, когда столкновения электронов становятся несущественными и глубина скин-слоя должна превосходить не длину свободного пробега, а среднее расстояние, проходимое электроном в течение одного периода колебаний поля. При промежуточных частотах ни одно из этих условий не выполняется и нужно учитывать пространственную зависимость напряженности электрического поля, действующего на свободные электроны. Задача теоретического описания оптических свойств металла в таких условиях становится чрезвычайно сложной. Она может быть решена методами физической кинетики. [11]
Если средняя длина свободного пробега электрона намного превышает расстояние между электродами прибора, то достигнутое разрежение может считаться достаточно высоким. [12]
Когда средняя длина свободного пробега электрона мала, следует ожидать, что она приближенно равна размерам области когерентности. [13]
Рассмотрим теперь среднюю длину свободного пробега электронов в идеальном газе. [14]
Благодаря этому средняя длина свободного пробега электронов между взаимными соударениями имеет порядок ( L / kT) 2 - ( l / r rc), большая величина множителя ( С / А Т) 2 показывает, что рассеянием электронов на электронах всегда можно пренебречь по сравнению с рассеянием, вызываемым другими механизмами. Де-Хааз и де - Бур [164] в Лейдене наблюдали такой вклад в сопротивление при низких температурах у некоторых металлов, например у платины ( фиг. Бебер [165] высказал предположение, что эта часть сопротивления определяется взаимодействием электрон-электрон между различными зонами. [15]
Страницы: 1 2 3 4