Cтраница 4
Для вывода рассмотрим два слоя металла, толщина каждого из которых равна средней длине свободного пробега электрона. За время т Я / й кз одного слоя в другой переходит Nl / enSK электронов. Ne1; встречный поток переносит энергию W2 N. [46]
Такой анализ может быть просто проведен - это почти классический анализ со средней длиной свободного пробега электрона. Каждый раз, когда курсор подвергается рассеянию, я буду предполагать, что он случайным образом рассеивается либо вперед, либо назад. Конечно, для того чтобы машина производила действия, она должна двигаться вперед с более высокой вероятностью, чем назад. Когда рассеяние проявляется таким образом, то потеря в энтропии есть логарифм вероятности того, что курсор движется вперед, деленной на вероятность, что курсор движется назад. [47]
Здесь п - концентрация электронов проводимости в металле, / н) - средняя длина свободного пробега электрона, имеющего энергию Ферми, ( %) - средняя скорость теплового движения такого электрона. Выводы, получаемые на основе формулы (238.1), полностью соответствуют опытным данным. [48]
Тогда можно легко понять, почему во многих случаях справедливо утверждение, что средняя длина свободного пробега электрона или дырки не зависит от скорости. [49]
Это указывает на то, что в карбидах и нитридах величина НСз определяется средней длиной свободного пробега электронов. Малые величины а и большие Я30 приводят к тому, что парамагнитные поправки к уравнению ( 1) несущественны и экспериментальные значения Нс, должны быть близки к рассчитанным по этому уравнению. Для тонких пленок, однако, парамагнитные эффекты могут существенно ограничить верхние критические поля. [50]
Лавинный пробой обычно наблюдается в широких переходах, образованных слаболегированными слоями полупроводника, где средняя длина свободного пробега электронов оказывается достаточной для накопления необходимой энергии ионизации. Лавинный пробой характеризуется резким умножением числа носителей заряда при повышении скорости и энергии свободных электронов. Этот процесс аналогичен ударной ионизации в газах. [51]
С повышением температуры возрастает рассеяние электронных волн на тепловых колебаниях решетки и происходит уменьшение средней длины свободного пробега электронов. [52]