Длительность - импульс - порядок
Cтраница 2
Такие свойства лазерного излучения, как высокая когерентность, яркость, превосходящая на несколько порядков яркость наиболее интенсивных плазменных источников света, возможность получения серии ярких вспышек с частотой порядка 1010 Гц и длительностью импульса порядка 10 - п с, малая расходимость излучения, а также возможность работы с перестраиваемой частотой значительно расширили возможности классических методов исследования быстропротекающий процессов. [16]
Переходные процессы в электромагнитном поле приобретают все большее практическое значение в связи с широким развитием импульсной техники. При длительности импульсов порядка 10 - 8 - i - 10 - 10 с важно изучить влияние вихревых токов на импульсный процесс. Поэтому необходимо рассчитать процесс проникновения скачкообразно изменяющегося электромагнитного поля в проводящее тело. [17]
Выше мы обсуждали условие применимости стационарного рассмотрения рассеяния Бриллюэна. Это условие нарушается уже при длительностях импульсов порядка 10 - 8 с, поскольку процесс рассеяния устанавливается относительно медленно. Поэтому для описания экспериментов с короткими импульсами должна применяться нестационарная теория. [18]
В импульсном режиме увеличивается электрическая прочность триода, что позволяет повышать анодное напряжение. Кроме того, эмиссионная способность катода при длительности импульсов порядка микросекунды увеличивается в 60 - 100 раз. В итоге генераторная лампа способна в импульсном режиме отдать мощность в 250 - 1000 раз большую, чем в непрерывном режиме. [19]
При сверлении, так же как и при резании, свойства обрабатываемого материала существенно влияют на параметры лазера, необходимые для выполнения операции. Сверление осуществляют импульсными лазерами, работающими как в режиме свободной генерации с длительностью импульсов порядка 1 икс, так и в режиме с модулированной добротностью с длительностью в несколько десятков наносекунд. [20]
Твердотельные лазеры на стекле с неодимом и на гранате с неодимом генерируют излучение на длине волны 1 06 мкм и характеризуются высокой мощностью излучения в импульсе при импульсно-периодическом режиме генерации. Гц) эти лазеры способны генерировать энергию в десятки джоулей в импульсе при длительности импульса порядка 100 мкс. [21]
Такие поля получаются в соленоидах со сверхпроводящей обмоткой или в обычных соленоидах, но в течение короткого промежутка времени. В последнем случае без особого труда могут быть получены поля напряженностью до 300 кЭ при длительности импульса порядка 10 - 2 с, если соленоид охлажден жидким гелием или водородом. Следует, однако, иметь в виду, что понизить частоту внешним магнитным полем можно лишь у одной, низкочастотной о / - моды антиферромагнитного резонанса. [22]
При считывании единицы на концах магнитной проволоки индуктировалась эдс, равная 3 5 же, при длительности импульса порядка 2.10 - в сек. [23]
При считывании единицы на концах магнитной проволоки индуктировалась эдс, ранная 3 5 же, при длительности импульса порядка 2 - Ю-6 сек. [24]
Важной особенностью оксидного катода является его поведение в импульсном режиме. В этом случае возможно получение особенно больших плотностей тока эмиссии, достигающих 150 а / см2 при длительностях импульсов порядка 1 мксск. При превышении длительности импульсов до 10 - 20 мксек эмиссия падает, приближаясь при очень больших длительностях к обычной эмиссии в непрерывном режиме. [25]
Такие свойства лазерного излучения, как высокая когерентность, яркость, превосходящая на несколько порядков яркость наиболее интенсивных плазменных источников света, возможность получения серии вспышек с частотой порядка 10Ш Гц и длительностью импульса порядка 10 - п с, малая расходимость излучения, возможность работы с перестраиваемой частотой, значительно расширили возможности классических методов. [26]
Результаты расчета распространения плоской ударной волны, приведенные на рис. 3, показывают, что керамика на основе оксида алюминия сохраняет сопротивление сдвиговым деформациям, несмотря на зарождение и рост размеров сдвиговых трещин на мезоскопическом уровне. Сдвиговые напряжения за фронтом ударной волны медленно релаксируют. При длительности импульса порядка 1 - 2 мкс релаксация сдвиговых напряжений не заканчивается. [28]
 |
Схема импульсного метода измерения теплоемкости.| Схема метода цельного образца. [29] |
Образец имеет форму полого цилиндра с прямоугольным отверстием на уровне смотрового окна. В этом случае образец моделируется как черное тело, излучение которого попадает на пирометр. Метод позволяет подводить к образцу токи большой силы ( 2000 - 4000 А) с длительностью импульса порядка 1 с, что обеспечивает высокую скорость нагрева, достигающую 5000 - 10 000 К / с. Необходимое свободное расширение образца при таких высоких скоростях нагрева обеспечивается системой гибких элементов. [30]
Страницы: 1 2 3