Аргумент - косинус
Cтраница 2
Профиль результирующей интенсивности имеет вид cos2 и представляет собой серию интерференционных полос, причем аргумент косинуса зависит от квадрата пространственной координаты. [16]
При получении первого соотношения (1.57) мы просто продифференцировали по 0 выражение, стоящее в аргументе косинуса, так как при больших / 1 / 2, т можно учитывать только эту зависимость от 0, как самую главную. [17]
Отметим здесь с самого начала, что так как выражения 9ts входят у нас только аргументами косинусов, не нужно стремиться их вычислять абсолютно точно. [18]
Из этого выражения следует, что получаемые интерференционные полосы будут определяться величиной разности фаз в аргументе косинуса. [19]
Отличие А с ( И от л: ( 0 заключается в исключении слагаемого со0 / из аргумента косинуса. [20]
Главный вклад в п дает член с k 5, для которого линейные по А слагаемые в аргументе косинуса исчезают. [21]
При фиксированном значении / всякий раз, когда х в (2.45) увеличивается на величину 2л / х, аргумент косинуса увеличивается на 2я и, следовательно, значение ф повторяется. [22]
Первое слагаемое в фигурных скобках с частотой о8 ( t) - j - cot ( производная от аргумента косинуса) соответствует сдвигу спектра сигнала в область высоких частот, а второе с частотой со ( t) - со, - в область низких частот. Для выделения одной из этих частот - разностной или суммарной - нужно применять соответствующую нагрузку на выходе преобразователя. Пусть, например, частоты cos и сог очень близки и требуется выделить низкую частоту, расположенную около нуля. [23]
Так как функция dmjn ( Э) очень сильно осциллирует, саму ее разлагать по малости 1 нельзя; можно разложить только аргумент косинуса, что мы и сделали. [24]
Здесь индекс 0 означает, что функция вычисляется для волнового числа / Со, Cg - групповая скорость, а знак в аргументе косинуса зависит от того, является ли величина dCg / dK положительной или отрицательной. [25]
При сдвигах объекта вдоль оси z или его поворотах вокруг осей х и у изменяется фаза объектной и опорной волн, однако очевидно, что разность фаз, определяющая аргумент косинуса в выражении для переменной составляющей интерференционного поля, остается постоянной. При сдвиге объекта в собственной плоскости интерференционная картина также остается неподвижной, поскольку в плоскости голограммы встречаются и интерферируют соответствующие лучи. [26]
Это выражение отличается от формулы (5.8) для интенсивности при интерференции монохроматических волн наличием множителя у ( т) в интерференционном члене и добавочным слагаемым й ( т) в аргументе косинуса. Зависящий от положения точки наблюдения Р множитель cos ( feA 6) в интерференционном члене описывает быстрые осцилляции интенсивности в пространстве при переходе от одной полосы к другой. [27]
Таким образом, область интегрирования, вносящая существенный вклад в компоненту Фурье ( 47), находится около точки х m 0 и в ней значение косинуса можно заменить на единицу. Тогда верхний предел интеграла соответствует аргументу косинуса порядка единицы. [28]
Однако, если мы сравниваем два колебания и выбираем начало отсчета времени так, чтобы у одного из них при tQxA, то у второго колебания в это же мгновение смещение может иметь произвольное значение. Это обстоятельство можно учесть, вводя в аргумент косинуса сдвиг фазы р: если хА cos ( coM - p), то это значит, что в момент времени t0 xAcos &. При помощи сдвига фаз Р смещение по фазе описывается вполне однозначно. [29]
 |
Комплексная плоскость гармонического осциллятора. [30] |
Страницы: 1 2 3