Колебание - оболочка
Cтраница 1
Колебания оболочки, описываемые системой уравнений (1.70), (1.71) без правой части, при достаточно малом затухании и малых значениях коэффициентов нелинейности близки к синусоидальным в некоторой области фазового пространства, охватывающей нулевое положение равновесия. При этом нулевое положение равновесия является устойчивым. Наряду с этим существуют также устойчивые положения равновесия, соответствующие про-щелкнутому состоянию оболочки. Переход к колебаниям около прощелкнутого положения равновесия происходит после того, как оболочка преодолеет потенциальный барьер, отделяющий нулевое положение равновесия от прощелкнутого. В этом смысле траекторию изображающей точки, которая соответствует достижению потенциального барьера, можно рассматривать как границу, отделяющую область колебаний около нулевого положения равновесия от области прощелкивания. [1]
О колебаниях коаксиальных упругих цилин-рических оболочек, между которыми течет сжимаемая жидкость. Теория оболочек и пластин. [2]
Совокупность всех форм колебаний оболочки образует ортогональную систему функций. [3]
Ранний период исследований колебания оболочек характеризуется решением частных задач ( А. П. Филиппов, 1937; В. [4]
Двумерные задачи устойчивости колебаний оболочек нулевой гауссовой кривизны / / Докл. [5]
Первое исследование несимметричных форм колебаний оболочек конечной длины, образованных из произвольного набора ани - / зотропных слоев, приведено, по-видимому, в работе Берта и др. Решение было представлено в виде комбинации двух спиральных волн, позволяющей удовлетворить граничные условия ( отсутствие прогиоа) на оОоих торца оболочки. [6]
Двумерные задачи устойчивости и колебаний оболочек нулевой гауссовой кривизны / / Докл. [7]
При расчете частот и форм колебаний оболочек используют различные методы. Для некоторого класса оболочек и граничных условий могут быть получены точные решения задачи. Однако в общем случае применяют приближенные методы, связанные с расчетами на ЭВМ. [8]
Существует принципиальная возможность параметрического возбуждения колебаний оболочки под действием переменного электрического поля. Технически наиболее простым представляется возбуждение главной моды ( п 2) в зоне основного резонанса ( k 1) при соответствующем выборе параметров системы. [9]
В результате расчета собственная частота колебаний оболочки соответствует - 314 гц, что входит в диапазон работы данной роторной системы. Вследствие этого можно ожидать вибрации при оборотах ротора, близких к 18 800 об / мин, с амплитудой, зависящей от метода уравновешивания ротора, величины и местоположения дисбаланса, а также упруго-инерционных свойств системы ротор - опоры - корпус. Эти свойства предопределяют уровень вибраций машины в большей степени, чем дисбаланс ротора. [10]
Кроме того, в процессе колебаний паровой оболочки происходит такое перераспределение температуры, что в некоторые промежутки времени поток тепла может быть направлен из паровой фазы в частицу, несмотря на ее сравнительно высокую температуру. [11]
В реальных условиях хлопок сопровождается колебаниями оболочки; новое устойчивое состояние ста-тического равновесия оболочка займет после угасания этих колебаний. Полное описание такого процесса требует динамического подхода и здесь не рассматривается. [12]
Я - Прочность, устойчивость и колебания оболочек, состоящих из неспаянных слоев / / Смешанные задачи механики деформируемого тела: Тез докл. [13]
 |
Сравнение расчетных и экспериментальных данных. [14] |
Этот вывод относится как к случаю колебаний оболочек в воздухе, так и для колебаний в жидкости. [15]
Страницы: 1 2 3 4