Cтраница 1
Длинноволновое колебание в кристалле ( т.е. с k вблизи центра зоны Бриллюэна) заключается в почти однородном смещении идентичных атомов в различных элементарных ячейках. Для кристалла цинковой обманки с двумя атомами в примитивной элементарной ячейке колебательная мода центра зоны может характеризоваться двумя векторами, представляющими смещения этих двух атомов. [1]
Остаются только длинноволновые колебания акустических ветвей. [2]
Найти частоту собственных длинноволновых колебаний электронного газа в проводниках, при которых не возникает магнитных полей. [3]
Рассмотрим случай сравнительно длинноволновых колебаний газового потока в канале, при которых теплопроводностью вдоль волны можно пренебречь. Для этой цели систему исходных уравнений целесообразно несколько изменить. [4]
Как отмечалось выше, длинноволновые колебания кристаллической решетки способны вызвать локальное нарушение электронейтральности, характеризующееся потенциалом деформации, который в пределах линейно упругих макроскопических деформаций тела имеет весьма небольшую величину. [5]
Как отмечалось выше, длинноволновые колебания кристаллической решетки способны вызывать локальное нарушение электронейтральности, характеризующееся потенциалом деформации, который в пределах линейно упругих макроскопических деформаций тела имеет весьма небольшую величину. [6]
Последнее слагаемое учитывает слабую дисперсию длинноволновых колебаний. [7]
В этих условиях в решетке возбуждены лишь длинноволновые колебания; другими словами, изменение функции плотности определяется в основном длинноволновыми флуктуациями. [8]
Нижний предел comln должен соответствовать частоте самого длинноволнового колебания. [9]
Из сравнения (1.11) и (1.12) видно, что длинноволновые колебания, не могущие поглощаться коротковолновыми в силу (1.3), рбладают значительно большими пробегами, чем остальные типы колебаний. В наших условиях основную роль в теплопроводности должны играть длинные волны с максимальной скоростью рас-простр нения. [10]
С уменьшением q сечение увеличивается, так как длинноволновые колебания директора требуют очень малой энергии и поэтому имеют большую амплитуду. [11]
Вид макроскопических уравнений движения векторов L и М, описывающих их длинноволновые колебания, устанавливается аналогично тому, как это было сделано в § 69 для ферромагнетика. [12]
Это объясняется тем, что при низких температурах теплоемкости диэлектриков обусловлены длинноволновыми колебаниями решетки. [13]
Специальное исследование [647] посвящено разработке приемов, обеспечивающих последовательный учет дальнодействующих сил при анализе длинноволновых колебаний. [14]
Инкремент желобковой неустойчивости возрастает с учетом сжимаемости ( как и с учетом самогравитации), причем особенно существенно для длинноволновых колебаний. [15]