Длинноволновое колебание

Cтраница 3

Рассмотрим какие же типы колебаний наиболее эффективны с точки зрения деформации электронных оболочек. При длинноволновых колебаниях соседние атомы колеблются почти в фазе и электронные оболочки практически не деформируются. При коротковолновых колебаниях фаза колебаний соседних атомов сильно отличается и заметно деформируются электронные оболочки. Таким образом, именно коротковолновые фононы наиболее эффективны для наведения переменных диполей и поэтому максимум фононного поглощения приходится на области спектра, соответствующие краю зоны Бриллюэна для фононов. [31]

С ростом концентрации минимум на рис. 79 опускается, и при концентрациях с - с0 величина kmia может обратиться в нуль. Тогда для длинноволновых колебаний следует ожидать явления типа полного внутреннего отражения в оптике. Эти частоты, лежащие несколько выше еок, ограничивают интервал частот, при которых отсутствуют коллективные возбуждения кристалла, описываемые волновым вектором. [32]

Если при экспериментах по ферромагнитному резонансу образец помещается в неоднородное высоко-частотное поле, то, как уже отмечалось ранее, поглощение высокочастотной мощности имеет место при нескольких значениях постоянного магнитного поля. Это объясняется возбуждением длинноволновых колебаний намагниченности в образце. В настоящей работе исследован спектр таких колебаний в ферромагнитном сфероиде. Предполагается, что обменным взаимодействием и эффектами распространения можно пренебречь. [33]

Дальнодействие описывается колебаниями решетки кристалла. В самом деле, существование длинноволновых колебаний решетки обусловлено синхронными колебаниями большой области кристалла, включающей 10й - 1012 молекул, по крайней мере ( гл. [34]

Схематическая зависимость. коэффициента вторичной электронной эмиссии на прострел S от энергии первичных электродов. [35]

Чтобы возбудить плазмой ( или плазменное колебание), электрон не обязательно должен войти в образец. Еще при приближении электрона к образцу в последнем возбуждаются длинноволновые колебания, а на близком расстоянии - коротковолновые. Подобным образом возбуждает плазмоны и электрон, покидающий образец. [36]

Распад жидкости на капли происходит под влиянием нестационарных колебаний от нарушения равновесной формы свободной поверхности. При малых скоростях относительного движения основное течение жидкости неустойчиво по отношению к длинноволновым колебаниям, при больших скоростях - к коротковолновым. В первом случае образуются крупные, а во втором - значительно более мелкие капли. В паровых турбинах обычно дробление пленок происходит при больших скоростях. [37]

Сравнение функций распределения Максвелла ( м., Ферми - - Дирака ( Ф - Д. и Бозе - Эйнштейна ( Б. - Э.. [38]

Особенно важно, что бозевские квазичастицы с малыми р можно рассматривать как кванты длинноволновых колебаний, описываемых макроскопич. Так, в кристаллах ( и бозе-жидкостях) существуют фононы ( кванты звука), в магнетиках - магноны ( кванты колебаний магн. [39]

Траектории элементарной массы на пластинах при различных углах Р и при разной начальной скорости.| Траектория элементарной массы на выпуклой поверхности ( составлена из граней относительно длинной лопатки. [40]

Распад стекающей пленки на капли происходит при нарушении формы ее свободной поверхности под влиянием нестационарных колебаний. При малых скоростях пара относительно стекающей пленки основное ее течение неустойчиво по отношению к длинноволновым колебаниям, которые сопровождаются образованием крупных капель, а при больших скоростях пара - к коротковолновым колебаниям, в результате которых образуются мелкие капли. Таким образом, скорость пара оказывает решающее влияние на характер дробления пленки. Для потоков в паровых турбинах характерна неустойчивость пленки к коротковолновым колебаниям. [41]

С другой стороны, вблизи абсолютного нуля основную роль в спектре флуктуации макроскопической величины играют длинноволновые колебания. Эти колебания в жидкости представляют собой звуковые волны, описывающиеся макроскопическими уравнениями гидродинамики, и тем самым возникает возможность построить оператор, отвечающий величине S, путем ее независимого квантования. [42]

Зависимость дрейфовой скорости электронов от напряженности электрического поля при возникновении электрического домена. [43]

Анализируя полученное дисперсионное соотношение, находим, что описываемые им волны распространяются с дрейфовой скоростью электронов. Если dw / dE 0, то эти волны затухают, при обратном знаке производной длинноволновые колебания раскачиваются. По мере развития такой неустойчивости возникают так называемые электрические домены. [44]

Характеристики фаз длинной волны. [45]

Страницы: 1 2 3 4