Собственное колебание - молекула
Cтраница 1
Собственные колебания молекулы проявляются в электронном полосатом спектре, инфракрасном спектре спектре комбинационного рассеяния. [1]
Собственные колебания молекулы проявляются в электронном полосатом спектре, инфракрасном спектре и спектре комбинационного рассеяния. [2]
Описанные выше собственные колебания молекулы СО2 используются в газовом лазере на углекислом газе. [3]
Найти частоту собственных колебаний молекулы S2, если известно, что в колебательном спектре комбинационного рассеяния света длина волны несмещенной линии К 3380 Л и стоксовой линии Хс 3465 А. [4]
Зная частоту собственных колебаний молекулы хлора ( С12) v0 1 695 - 10 с и расстояние между ядрами d 1 988 - 10 - 10 м, рассчитать, до какова ротационного уровня должна быть возбуждена молекула, чтобы ее вращательная энергия оказалась равной колебательной энергии на первом возбужденном уровне. [5]
 |
Схема однолучевого спектрометра. [6] |
Поскольку большинство собственных колебаний молекул полимерного материала приходится на ИК-область, для их исследования используют ИК-спектроскопию. При взаимодействии с электромагнитным излучением возникает резонанс - усиление колебательных движений - при совпадении частоты внешнего воздействия с одной из собственных частот колебаний молекулы материала. В результате взаимодействия колеблющейся молекулы с соседними происходит рассеяние энергии. [7]
Характер структуры определяется собственными колебаниями молекулы того партнера Н - комплекса, которому принадлежит группа А - - Н, и не должен зависеть от колебаний второго партнера и комплекса в целом. При этом важны такие колебания, при которых происходят значительные повороты группы А - Н, а это те ( деформационные или скелетные) колебания, полосы которых чувствительны к Н - связи и смещаются при ее образовании в сторону больших частот. [8]
Существование Зг - 6 собственных колебаний молекулы означает, что любое сложное колебание ее атомов может быть разложено на Зг - 6 составляющих простых независимых колебаний. В каждом таком простом колебании участвует, конечно, не один атом, а определенные группы атомов. [9]
Эти величины характеризуют частоты собственных колебаний молекул, поэтому их иногда называют коротко частоты. Они находятся обычно в интервале 100 - 3700 см-1. В области от 100 - 200 до нескольких см-1 расположены частоты колебаний решетки молекулярных кристаллов ( так называемые спектры малых частот), а частоты от 3 - 5 до 0 1 см-1 и ниже соответствуют вращательным частотам молекул. [10]
Эти величины характеризуют частоты собственных колебаний молекулы, поэтому их иногда называют коротко частоты. В диапазоне от 100 - 200 до нескольких см-1 расположены частоты колебаний решетки молекулярных кристаллов ( так называемые спектры малых частот), а область от 3 - 5 до 0 1 см - - 1 и ниже соответствует вращательным частотам молекул. [11]
Существование Зг - 6 собственных колебаний молекулы означает, что любое сложное колебание ее атомов может быть разложено на Зг - 6 составляющих простых независимых колебаний. В каждом таком простом колебании участвует, конечно, не один атом, а определенные группы атомов. [12]
Наряду с изучением частот собственных колебаний молекул не меньшую роль при исследовании их строения играет изучение интенсивностей колебательных полос. В основе любых измерений интенсивностей полос поглощения лежит закон Бугера - Ламберта - Бера. [13]
Молекулярная дистилляция основана на использовании собственных колебаний молекул жидкости. Если в результате теплового движения происходит отрыв молекулы от поверхности жидкости, то в условиях высокого вакуума она пролетит путь, соответствующий длине свободного пробега молекулы. Для того чтобы процесс мог продолжаться, необходимо, чтобы испарившиеся молекулы пара могли достигнуть поверхности конденсации и задержаться на ней. Образование пара происходит не во всей массе жидкости, как это имеет место при кипении, а только на ее поверхности. Такой процесс может непрерывно осуществляться только при наличии незначительного сопротивления проходу пара от испарителя к конденсатору, а также при обеспечении диффузии из глубинных слоев жидкости к поверхности испаряющегося компонента смеси. Главным фактором для уменьшения сопротивления движению молекул пара является отсутствие столкновений молекул пара с молекулами неконденсирующегося газа. Столкновение молекул пара между собой оказывает меньшее влияние, так как испарившиеся молекулы движутся все приблизительно в одном направлении. [14]
Молекулярная дистилляция основана на использовании собственных колебаний молекул жидкости. Если в результате теплового движения молекула отрывается от поверхности жидкости, то в условиях высокого вакуума она пролетит путь, соответствующий длине свободного пробега молекулы. Процесс может продолжаться при условии, что испарившиеся молекулы пара достигнут поверхности конденсации и задержатся на ней. Пар образуется не во всей массе жидкости, как это имеет место при кипении, а только на ее поверхности. Такой процесс может быть непрерывным только при незначительном сопротивлении проходу пара от испарителя к конденсатору, а также при обеспечении диффузии из глубинных слоев жидкости к поверхности испаряющегося компонента смеси. Чтобы уменьшить сопротивление движению молекул пара, необходимо исключить столкновение молекул пара с молекулами неконденсирующего газа. Столкновение молекул пара между собой влияет меньше, так как испарившиеся молекулы движутся все приблизительно в одном направлении. Эти столкновения влияют тем меньше, чем больше упругость пара дистиллируемой жидкости. В отличие от обычной дистилляции скорость разделения не определяется условиями равновесия между жидкостью и паром, а зависит от соотношения скоростей теплового движения молекул отдельных компонентов. Не существует определенной температуры дистилляции, которая соответствовала бы температуре кипения, отвечающей данному давлению. [15]
Страницы: 1 2 3 4