Cтраница 2
Таким образом, приходим к теореме об изменении количества движения материальной системы в интегральной форме ( теорема импульсов) - изменение количества движения материальной системы за промежуток времени [ tQ, t ] равно главному вектору импульсов всех внешних сил, приложенных к системе, за тот же промежуток времени. [16]
Это уравнение представляет математическую запись теоремы об изменении момента количеств движения материальной системы: полная производная по времени вектора момента количеств движения материальной системы, вычисленного относительно неподвижного центра, равна главному моменту всех внешних сил относительно того же центра. [17]
Область применения теорем об изменении и о сохранении главного момента количеств движения материальной системы в относительном движении по отношению к центру масс системы является общей ( см. стр. Общими являются и три первых пункта решения задач ( см. стр. [18]
В предыдущей главе было показано, что, исследуя вектор количества движения материальной системы, можно составить представление о ее поступательном движении. Вращательное движение материальной системы характеризуется другой векторной величиной, а именно - моментом количеств движения. В этой главе мы рассмотрим способы вычисления этой величины и ее связи с другими динамическими характеристиками системы, с помощью которых можно составить частичное, а иногда и полное описание вращательных движений материальной системы. [19]
Область применения теорем об изменении и о сохранении главного момента количеств движения материальной системы в относительном движении по отношению к центру масс системы является общей ( см. стр. Общими являются и три первых пункта решения задач ( см. стр. [20]
В главе VIII эта задача была: решена с помощью теоремы об изменении количества движения материальной системы. Решим теперь эту же задачу, используя метод кинетостатики. [21]
Первые интегралы (8.7) и (8.8), определяющие второе и третье следствия, называются законами сохранения количества движения материальной системы. [22]
Это положение является частным случаем закона сохранения количества движения материальной системы, гласящего, что сумма количеств движения материальной системы не изменяется при отсутствии приложенных к системе внешних сил. [23]
Если главный вектор всех внешних сил, действующих на систему, равен нулю, то вектор количества движения материальной системы остается постоянным по величине и направлению. [24]
Первые интегралы (9.11) и (9.12), определяющие второе и: третье следствия, называются законами сохранения момента количеств движения материальной системы. [25]
Следует обратить внимание на то, что, подобно теоремам о движении центра масс, об изменении главного вектора количеств движения материальной системы в формулировку данной теоремы также не входят внутренние силы системы, определение которых обычно связано со значительными трудностями. [26]
Следует обратить внимание на то, что, подобно теоремам о движении центра масс, об изменении главного вектора количеств движения материальной системы в формулировку данной теоремы также не входят внутренние силы системы, определение которых обычно связано со значительным. [27]
Для изучения движения гироскопа удобно пользоваться теоремой Резаля, которая представляет по существу кинематическую интерпретацию теоремы об изменении момента количеств движения материальной системы. [28]
Это уравнение представляет математическую запись теоремы об изменении момента количеств движения материальной системы: полная производная по времени вектора момента количеств движения материальной системы, вычисленного относительно неподвижного центра, равна главному моменту всех внешних сил относительно того же центра. [29]
Если проекция главного вектора всех внешних сил, приложенных к системе, на некоторую неподвижную ось равна нулю, то проекция количества движения материальной системы на эту ось остается постоянной. [30]